Comment arpenter lUnivers Lexplosion de la sphre des
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Comment arpenter l’Univers?
L’explosion de la sphère des fixes Vers 1610, Galilée pointe sa lunette vers la voie lactée et voit des myriades d’étoiles Panorama à 360° de la Voie Lactée du point de vue terrestre
1. – Méthodes trigonométriques Pour l’œil, « Grand » = Grand angle Relation Angle-distance Plus un objet est proche, plus il semble grand
Triangulation Base de triangulation a c b d? a Thalès ~ 624 -547 ACN Plus d est grand, plus a doit être grand + + = 180° sin = = a b c d = a/(cot +cot )
base
Mesure du Rayon de la Terre
Eratosthène ~ 284– 193 ACN d = 5000 Stades Circonf. : 252000 stades = 39740 km
Angle (7°) , distance Alexandrie-Syène Rayon de la terre 7° Alexandrie d 7° Syène →
Abbé Picard 1670 Arc de méridien Paris – Amiens Delambre et Méchain 1796 Arc de méridien Dunkerque – Paris – Barcelone Rterre, eq = 6378 km
Mesure de la forme de la terre Plusieurs expéditions pour mesurer l’arc d’un méridien Newton a-t-il raison ? conclusions différentes … Finalement, expéditions de Maupertuis en Laponie et Godin, Bouguer et La Condamine … au Pérou (1736 -1737) prouvent l’aplatissement prédit par Newton Voltaire : « Vous avez confirmé dans des lieux pleins d’ennuis ce que Newton connut sans sortir de chez lui. »
Distances Terre – Lune et Terre - Soleil
Aristarque de Samos 310 -230 ACN 1ère observation : Eclipse de Soleil s/S = l/L = sin l L q S s
Aristarque de Samos 310 -230 ACN 2ème observation : lune dikhotome L S f f L / S = cos f
Aristarque de Samos 310 -230 ACN 3ème observation : éclipse de lune s-t S S s t d L l D Comme 2 diamètres lunaires remplissent le cône d’ombre de la terre, on en déduit d/l = 2 sur cette figure. En outre, les triangles rouges et bleus sont semblables, ce qui donne : D/S = t / (s-t) (1) Les triangles bleus et verts sont semblables, ce qui donne : (D-L)/D = d/t (2) L’équation (2) donne D/L = t/(t-d) (3) Le rapport entre les équations (1) et (3) donne L/S = (t-d)/(s-t) (4) Le rapport x=S/L a été déterminé par l’observation de la Lune dikhotome. L’égalité des diamètres angulaires (observation 1) nous donne aussi x = s/l. Enfin, d/l est mesuré par l’éclipse de lune, je note n=d/l (n=2 selon Aristarque). On a donc : x = (s-t)/(t-d) = (x-t/l)/(t/l-n). En isolant l/t dans cette équation, nous trouvons : l/t = (x+1)/(x(1+n)) Le membre de droite étant connu, on en déduit l/t. Ceci étant fait, on peut obtenir toutes les distances en unité de rayon terrestre : L/t = (L/l) (l/t) (L/l est connu par la mesure du diamètre angulaire, observation 1). S/t = x (L/t) s/t = x (l/t)
Parallaxe diurne ü Angle entre la direction topocentrique et la direction géocentrique de l’astre Base de triangulation = RTerre Mars d d = RTerre sin z / sin
Parallaxe diurne de Mars Cassini et Richer 1672 A. Paris B. Cayenne Distance de mars = 53 106 km
Distance Terre - Soleil Troisième loi de Kepler T²/a³ = constante =1 UA Si orbites circulaires : Soleil (TM/TT)² = {(d + a )/ a }³
L’unité astronomique UA TT = 1 an TM = 1. 88 an d = 53 106 km La Terre est à son aphélie et Mars à son périhélie (TM/TT)² = {(d + 1. 0167 a )/(0. 9066 a }³ x (1 + 0. 0167) =1 UA Soleil x (1 - 0. 0934) a = 1 UA =149. 598 x 106 km
Distance Terre-Lune Lalande et La Caille 1751 Parallaxe Berlin Cap de Bonne Espérance d. Terre-Lune = 384 400 km
Parallaxe annuelle Base de triangulation = distance Terre-Soleil
Parallaxe annuelle tg = a/d = 1/d. UA Si petit : d. UA = 1/ rad d ’’ = (rad). { (360. 60) /2 } = rad. 206 264. 8… d. UA = 206 264. 8…/ �’’ a Bessel 1838 - 61 Cyg= 0. 3’’
Le parsec 1 pc = distance d’une étoile dont la parallaxe annuelle est de 1’’ d. UA = 206 264. 8/ �’’ 1 Parsec = 1 Pc = 206 264. 8 UA 3 x 1013 km 3. 26 AL d θ a dpc = 1/ �’’
L’aberration La direction de la vitesse d’un objet dépend de la vitesse de l’observateur Vo Observateur V 1 Objet ey Vitesse de l’objet dans un référentiel « fixe » V 1 = V 1 e y Vitesse de l’objet du point de vue de l’observateur : ex V = V 1 – V o = V 1 ey – V o ex Direction de l’objet : tg( ) = Vo/V 1 Dans le cas de la lumière : V 1 = c Si la vitesse de l’obs. est non-relativiste : Vo << c V 1 – V o Vo ~ Vo/c
L’aberration Dans le cas de la lumière : V 1 = c Si la vitesse de l’obs. est non-relativiste : Vo << c rad ~ Vo/c Révolution de la terre autour du soleil : V = (GM 0/UA)1/2 = 29. 79 km/s V/c = (GM 0/UA)1/2 / c ~ 10 -4 c ~ 20. 5’’ V 1ère mesure par Bradley (1725) Preuve du mouvement « absolu » de la terre autour du soleil Déplacement apparent dû à l’aberration (ellipse). Il faut retirer celui-ci pour ne garder que celui dû à la parallaxe.
La méthode du point convergent Les différentes étoiles d’un amas se déplacent en moyenne dans la même direction Point de fuite sur la sphère céleste. vt = m d = vr tan (m = vitesse angulaire sur la sphère céleste) d = <vr> tan / <m> (angles en radians, MKSA) d (pc) = <vr (km/s)> tan / (4. 74 <m’’> )
Les étoiles du voisinage solaire 117 étoiles connues à moins de 20 A. L. (en 2006) Représentation 3 D des étoiles plus proches
Hipparcos (1989 -1993) • 120 000 étoiles • Précision 0. 002’’ • Un homme sur la lune vu de la terre • 500 parsecs (<< galaxie)
GAIA Mission ESA, lancée le 19 déc. 2013, 5 ans, catalogue: 2020 Précision: 7 x 10 -6 ’’ (V=10) GAIA 1 milliard d’ étoiles 20 kpc
Les points de Lagrange Soient 2 corps en orbite circulaire autour de leur centre de masse. Soit un 3ème corps de masse négligeable % aux 2 autres On se place dans un référentiel en rotation, fixe % 2 corps massifs Les points de Lagrange sont les points où s’équilibrent les forces exercées sur le 3ème corps: Force d’attraction gravifique par le 1 er corps + Force d’attraction gravifique par 2ème corps + Force centrifuge = 0
2. Méthodes astrophysiques
Luminosité et éclat d’une étoile Plus un objet est éloigné, moins il est brillant Aussi appelé éclairement énergétique ou irradiance • Eclat b : Puissance transmise à travers une surface unitaire (sur terre) perpendiculaire aux rayons lumineux, c’est donc un flux [W/m 2] Distance • Luminosité L : Eclat Puissance totale émise par l’étoile (W)
Luminosité et éclat d’une étoile Luminosité L : Puissance totale émise par l’étoile Si pas d’absorption : L = puissance transmise à travers une surface sphérique centrée sur l’étoile (rayon quelconque) Cas particulier : distance terre-étoile = rayon de la sphère : L = b S = 4 d 2 b r b b = L / (4 d 2) Pour une luminosité donnée, l’éclat décroît comme le carré de la distance. Si b et L sont connus, on obtient d : d = (L / (4 b))1/2
Détermination des distances 1) Calibration sur un objet proche : b 1 , d 1 L = 4 d 12 b 1 2) Objet éloigné : b 2 , même L (même type d’objet) d 2 = (L/(4 b 2))1/2 = d 1 (b 1/b 2)1/2
Les étoiles variables Céphéides Les céphéides sont des étoiles variables : Leur luminosité varie périodiquement : L(t) = L + f(t) WVir Fonction périodique
Les Céphéides • Henrietta Leavitt (1868 -1921) • Découvre en 1908 la relation Période-éclat pour les Céphéides du Grand Nuage de Magellan (LMC) “It is worthy of notice that … the brighter variables have the longer periods. ” (Leavitt 1908)
Détermination de la distance du Grand Nuage de Magellan 1) Observation de la relation période-éclat dans les céphéides du Grand Nuage de Magellan b = f(P) 2) Calibration sur base de céphéides proches b 1 , d 1 , P 1 L 1 = 4 d 12 b 1 3) Imaginons que je transporte la céphéide proche jusqu’au nuage de Magellan elle garde la même luminosité L 1 et son éclat est donné par la relation période éclat : b=f(P 1) On en déduit la distance du nuage de Magellan : L 1 = 4 d. LMC 2 f(P 1) d. LMC = {L 1/[4 f(P 1)]}1/2 = d 1 {b 1/f(P 1)}1/2 = 50 000 pc
Détermination de la distance du Grand Nuage de Magellan 3) On en déduit la distance du nuage de Magellan : d. LMC = {L 1/[4 f(P 1)]}1/2 = 50 000 pc 4) On a une relation Période – Luminosité calibrée L(P) = 4 d. LMC 2 f(P) Utilisable pour déterminer les distances des céphéides de l’univers (galaxies lointaines, …) b, P L(P) d = (L(P)/(4 b))1/2
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