Inicialmente vamos considerar poos de potenciais unidimensionais 2

Inicialmente vamos considerar poços de potenciais unidimensionais (2 DEG) para confinar elétrons. O poço quadrado infinito não pode ser feito na prática, mas é um modelo freqüentemente usado. U(z) z O poço finito fornece uma melhor descrição de um poço de potencial real. 1

Nosso ponto de partida é a equação de Schrödinger unidimensional independente do tempo Para algumas formas de V(r) têm-se muitas simplificações. A primeira aproximação a ser feita consiste em considerar a energia potencial de uma heteroestrutura de camadas semicondutoras como dependente apenas da coordenada z, normal às camadas, Isto inclui poços quânticos feitos de camadas alternantes de Ga. As e Al. Ga. As e elétrons armadilhados em uma heterojunção dopada. 2

A equação de Schrödinger passa a ser escrita como A energia potencial V(z) permite que o elétron se mova livremente ao longo do eixo x e y. As funções de onda seriam ondas planas se não houvesse potencial em todo ele. Portanto, sugerimos como solução manter as ondas planas ao longo dos eixos x e y, e escrevemos a função de onda na forma Podemos substituir a equação de onda escrita desta maneira na equação de Schrödinger e obter uma equação de Schrödinger puramente unidimensional. 3

Com uma substituição adicional para a energia . . . que é uma equação de Schrödinger puramente unidimensional 4

Ao resolvermos a equação de Schrödinger encontraremos os níveis de energia en e as funções de onda un(z). Os três números quânticos kx, ky e n são necessários para rotular os estados, isto porque há três dimensões espaciais. Podemos reescrever os resultados de maneira mais compacta. Relação de dispersão 5

Para resolvermos a equação Será necessário resolver a equação de Poisson 6

Com as condições iniciais u(z) e V(z) Resolve-se Schrödinger Com as novas funcões de onda calcula-se a densidade eletrônica Com a nova densidade eletrônica calcula-se Poisson Com o novo potencial resolve se Schrödinger e obtém-se novas funções de onda 7