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Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion de vapeur Julien LAMOME

Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion de vapeur Julien LAMOME Directeur de thèse : G. Berthoud (CEA/INPG) Encadrant IRSN : R. Meignen

PLAN Introduction (explosion de vapeur, motivation, travaux précédents) Travail réalisé (1 - Dynamique du

PLAN Introduction (explosion de vapeur, motivation, travaux précédents) Travail réalisé (1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 - Mécanismes de fragmentation 4 - Extrapolation) Conclusion

Introduction Explosion de vapeur — Généralités « Explosion de vapeur » : vaporisation rapide

Introduction Explosion de vapeur — Généralités « Explosion de vapeur » : vaporisation rapide lors de la mise en contact d’un liquide chaud avec un liquide froid volatil Un phénomène, plusieurs origines : Domaine Liquide chaud Liquide froid Vulcanologie magma Eau/glace Industrie pétrolière Eau GPL Métallurgie (principalement aluminium) Métal en fusion Eau Nucléaire (ce qui nous intéresse ici) Corium (UO 2 + structure) Eau *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 3

Introduction Motivation de l’étude Accidents envisageables : Interaction en cuve Interaction hors cuve Suite

Introduction Motivation de l’étude Accidents envisageables : Interaction en cuve Interaction hors cuve Suite à une explosion de vapeur, le confinement d’un réacteur nucléaire peut être menacé Prévoir les contraintes mécaniques engendrées par l’explosion Ø Point principal des recherches Ø Avancement : utilisation de logiciels multi dimensions Connaître les conditions propices au déclenchement Ø Absence de modèle Ø Mécanismes incertains *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 4

Introduction Expériences d’explosion On verse plusieurs kilogrammes (de 1 à 100) d’un matériaux à

Introduction Expériences d’explosion On verse plusieurs kilogrammes (de 1 à 100) d’un matériaux à haute température (1000 K à 3300 K) dans une cuve contenant de l’eau Observations : L’explosion n’est pas systématique Les conditions initiales peuvent influencer cette explosion (Température de l’eau, pression …) Un explosif peut déclencher l’explosion de vapeur (perturbation) Liquide chaud eau Explosif (facultatif) *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 5

Introduction Phases de l’explosion État initial: grosses gouttes de combustible liquide entourées de vapeur,

Introduction Phases de l’explosion État initial: grosses gouttes de combustible liquide entourées de vapeur, éparpillées dans le réfrigérant (~1 cm) Initiation : une perturbation fragmente finement une partie du mélange (~100 µm) Propagation/Escalade : la partie fragmentée génère une surpression qui va fragmenter les gouttes voisines. Cette propagation amplifie la pression reçue, les gouttes voisines se fragmentent plus finement Propagation type détonation : la propagation se fait par un choc, la fragmentation est continue État initial choc P Fragmentation Débris+eau+vapeur *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 6

Introduction Problématique Mélange initial Explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade

Introduction Problématique Mélange initial Explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 7 perturbation Refroidissement

Introduction Restriction de l’étude Mécanisme de fragmentation thermique (faibles perturbations, We<12) Nous cherchons à

Introduction Restriction de l’étude Mécanisme de fragmentation thermique (faibles perturbations, We<12) Nous cherchons à savoir dans quelles conditions une explosion peut être initiée Nous nous intéressons pour cela aux rôles : Ø De la pression ambiante Ø De la forme et de l’amplitude de la perturbation Ø De la température de l’eau et du combustible Ø Du taux de vide La fragmentation d’au moins une goutte initie l’explosion Nous nous intéressons à la fragmentation thermique d’une goutte *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 8

Introduction Observations expérimentales Une faible perturbation de pression (quelques bars) peut fragmenter la goutte

Introduction Observations expérimentales Une faible perturbation de pression (quelques bars) peut fragmenter la goutte finement Phénomène isotrope Variation de l’épaisseur du film de vapeur (-> bulle) Rayon X -> croissance de pic à la surface de la goutte P DP~5 bars Dt~20 µs I explosion ¹ f(I perturbation) Perturbation type *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 9 t

Introduction Modélisations précédentes Avec des modèles très variés, chaque auteur peut retrouver les résultats

Introduction Modélisations précédentes Avec des modèles très variés, chaque auteur peut retrouver les résultats expérimentaux pour une expérience particulière Kim & Corradini (1985) I. Darbord (1997) E. Leclerc (2000) A. Giri (KTH, 2005) Ciccarelli & Frost. Modèle Giri : (1992) Þ Quels mécanismes choisir ? *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 10

Introduction Analyse des modélisations précédentes Tous les modèles retrouvent les bulles sur des expériences

Introduction Analyse des modélisations précédentes Tous les modèles retrouvent les bulles sur des expériences particulières Retrouver les bulles ne valide pas le mécanisme Chaînage important des mécanismes, rendant l’interprétation délicate EN CONSÉQUENCE Recentrer sur ce qui nous intéresse : explosion ou non Utiliser un modèle plus simple à interpréter Trouver un critère d’explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 11

Introduction Mécanisme ressortant des précédents modèles Une onde de pression entraîne la contraction du

Introduction Mécanisme ressortant des précédents modèles Une onde de pression entraîne la contraction du film État initial : Une goutte entourée de vapeur Imperfections → contacts entre liquides 1 2 3 4 *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 12 Pressurisation locale → croissance pic et fragmentation

Introduction Déductions Le choix du mécanisme de fragmentation de la goutte une fois le

Introduction Déductions Le choix du mécanisme de fragmentation de la goutte une fois le contact réalisé ne semble pas primordial Nous considérerons alors que l’étape du modèle qui détermine si il y a une explosion ou non est l’obtention d’un contact entre l’eau et la goutte Hypothèse : oui explosion Contact ? non explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 13

Introduction Approche globale / Validations expérimentales Carte d’explosion de Nelson et Duda Domaine explosif

Introduction Approche globale / Validations expérimentales Carte d’explosion de Nelson et Duda Domaine explosif Seuil fonction Pambiante Explosion phénomène binaire Perturbation seuil Puissance de l’explosion ne dépend pas de la perturbation d Liquide h 2 Vap Combustible Carte d’explosion de Nelson et Duda (eau/acier (2000 K)) Objectifs : 1 - Expliquer ce graphe 2 - Extrapoler aux conditions réacteurs *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 14

Introduction Étapes de l’analyse Évolution du film de vapeur soumis à une perturbation en

Introduction Étapes de l’analyse Évolution du film de vapeur soumis à une perturbation en pression Épaisseur minimale donne l’ordre de grandeur des h 2 imperfections/instabilités d Liquide Vapeur Combustible Analyse des instabilités de l’interface eau/vapeur Mécanisme augmentant les imperfections initiales par IRT Mécanismes de pressurisation et de déstabilisation de la goutte Justifie l’hypothèse de simple contact Extrapolation à des conditions initiales différentes *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 15

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 -

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 - Mécanisme de fragmentation 4 - Extrapolation Conclusion Quel est le rôle de la dynamique du film de vapeur ? À quel point le film s’amincit-il lors de sa compression ?

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Détail de l’expérience Données

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Détail de l’expérience Données : Pression au capteur Distances entre capteur, goutte, perturbation Volume de la goutte Résultats : Zone d’explosion retardée Seuil d’explosion en fonction de la pression perturbation maximale au capteur Ø On ne cherche pas a avoir précisément les seuils Configuration des tests à basses pressions Capteur de pression Configuration des tests à hautes pressions Pcapteur ¹ Pgoutte Zone d’explosion retardée (incertitude) *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 17

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Modélisation du mouvement du

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Modélisation du mouvement du film Le film de vapeur Hypothèses : - Géométrie sphérique (phénomène isotrope) - Réfrigérant liquide faiblement compressible Lois d’évolution: Dynamique du film fonction de la pression de la vapeur Pression dans la vapeur à partir du bilan de masse à l’interface eau/vap et des transferts thermiques *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 18

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Résultat Observation de l’épaisseur

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Résultat Observation de l’épaisseur minimale en chaque point Iso épaisseur -> variation monotone Ceci implique une très forte dépendance au mécanisme d’instabilité 1 cycle 20 µm 1 er cycle 25 µm 30 µm *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 19 2ème cycle

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Deuxième cycle Il apparaît

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Deuxième cycle Il apparaît que l’épaisseur minimale peut être atteinte lors du deuxième cycle de compression du film (vrai pour une certaine partie de la carte) L’oscillation du film plus proche de la durée de la perturbation Dans le domaine étudié, il n’est pas apparut de mini au 3ème cycle P DP~5 bars Dt~20 µs Épaisseur du film à 1 bars Épaisseur du film à 5 bars 1 er cycle 2ème cycle *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 20 t

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Résultat au deuxième cycle

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Résultat au deuxième cycle Les lignes d’iso épaisseurs minimales présentent des variations similaires aux variations expérimentales Une ligne d’iso épaisseur minimale entre 25 et 30 µm est proche du résultat expérimental 2 cycles 20 µm 25 µm 30 µm *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 21

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Sous refroidissement constant Observation

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Sous refroidissement constant Observation de tendances proches de l’expérience avec des valeurs de 30 µm Pression déclencheur [Pa] Épaisseur minimale [m] Pression ambiante [Pa] *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 22

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Carte en fonction de

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Carte en fonction de la température de l’eau Obtention du seuil de décrochement Valeurs d’épaisseur minimale proche des résultats précédents À À 52 bars, 30 35 µm à 40 µm Pression déclencheur [Pa] déclencheur Épaisseur min [m] *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 23

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Température de la goutte

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Température de la goutte variable Expérimentalement, les auteurs ne notent pas de dépendance des résultats vis à vis de la température de la goutte entre 2000 et 2800 K Pression du déclencheur [Pa] L’épaisseur initiale peut être inférieur au critère ! Épaisseur min [m] Température de la goutte [K] *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 24

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Conclusion sur la dynamique

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Conclusion sur la dynamique de film Certaines lignes d’iso-épaisseurs minimales autour de 20 à 30 µm correspondent bien aux seuils expérimentaux d’explosion Il n’y a pas de valeur bien déterminée Ces résultats ne sont obtenus qu’en considérant que le contact peut avoir lieu jusqu’au deuxième cycle La relation a des limites (par exemple pour la température du combustible) => La dynamique de film permet de comprendre, mais pas de déterminer si il y a explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 25

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 -

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 - Mécanisme de fragmentation 4 - Extrapolation Conclusion Quel est le rôle des instabilités de Rayleigh Taylor ?

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Instabilité de Rayleigh Taylor ~100 µm

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Instabilité de Rayleigh Taylor ~100 µm vapeur Illustration des IRT, déformation de l La variation d’épaisseur induit une accélération de l’interface ->IRT Croissance des imperfections avec accélération > 0 Modélisation avec accélération variable, prenant en compte la phase « stabilisatrice » m/s² Phase stabilisatrice s Phase déstabilisatrice *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 27 a> 0 eau

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Modélisation Géométrie plane (longueurs d’onde <<

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Modélisation Géométrie plane (longueurs d’onde << rayon goutte) Fluides incompressibles Effet de couplage et d’épaisseur du film négligeable ( rvap<<rliq) Prise en compte de la phase d’accélération négative (négligée avant) La phase stabilisatrice modifiant le spectre de manière complexe, il faut prendre en compte un grand nombre de longueur d’onde h 2 y x Liquide Vapeur *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 28

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Modélisations de l’explosion Dynamique de film

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Modélisations de l’explosion Dynamique de film 2 Parties Instabilités de Rayleigh Taylor h 2 Liquide d d Vapor y combustible vapeur liquide R x h 1 Drop Paramètre : instabilité initiale *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 29

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Un cycle Pour chaque pression ambiante

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Un cycle Pour chaque pression ambiante et pression du déclencheur, on teste si un contact se produit Un cycle -> monotone Confirme résultat sur épaisseur min => 2 cycles *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 30

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Résultats Retrouve tendance Diminution Plateau Pente

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Résultats Retrouve tendance Diminution Plateau Pente Influence de la perturbation initiale Incertitude à BP Rôle des instabilités : Forme : faible (mm c ) Seuil : important Forte dépendance à la valeur initiale des instabilités Note: h 0=f(P) ? *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 31

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Température de l’eau Le modèle retrouve

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Température de l’eau Le modèle retrouve les variations expérimentales (faible seuil, puis augmentation rapide) Mais un écart de 30 K plus chaud par rapport aux données expérimentales Explosion difficile proche de la saturation (condition réacteur) *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 32

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Température du combustible Relative stabilité des

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Température du combustible Relative stabilité des seuils d’explosion, plus en accord avec les observations Les IRT permettent de s’affranchir des limites précédentes Rappel : Pression du déclencheur [Pa] Iso-épaisseurs Température de la goutte [K] *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 33

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Conclusion sur le mécanisme d’instabilité Mécanisme

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Conclusion sur le mécanisme d’instabilité Mécanisme complexe en accélération variable (alternance positive négative) Forte sensibilité de la valeur de l’instabilité initiale sur l’obtention d’un contact Il ne détermine pas les variations expérimentales dans la plupart des cas (T eau, P ambi, mais pas T comb) Confirmation de la nécessité d’avoir deux cycles *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 34

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 -

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 - Mécanisme de fragmentation 4 - Extrapolation Conclusion Mécanisme de fragmentation de la goutte Du contact à la déformation de la goutte

3 - Fragmentation de la goutte Ordre de grandeur de la pression de contact

3 - Fragmentation de la goutte Ordre de grandeur de la pression de contact nécessaire pour la fragmentation A partir d’un calcul type IRT Application d’une pression périodique (cas particulier du problème précédent a=0) Déformation de la goutte suffisante pour avoir fragmentation : h~l Obtention d’une relation pour un temps de contact bref DP. t=A Exemple : 5 bars pendant 5 µs → déformation de l : A~1 Pa. s P modèle *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 36

3 - Fragmentation de la goutte Mécanismes de pressurisation locales Le choc thermique, avec

3 - Fragmentation de la goutte Mécanismes de pressurisation locales Le choc thermique, avec contact parfait Pression suffisante Mais difficilement concevable (différence de température) Pseudo contact Proximité des liquides → forte évaporation Difficile à estimer *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 37 Tl Tc

3 - Fragmentation de la goutte Tl Choc thermique (méthode des caractéristiques) Classiquement Équation

3 - Fragmentation de la goutte Tl Choc thermique (méthode des caractéristiques) Classiquement Équation d’état simplifiée, or il y a de fortes variations sur cette gamme de température Conditions limites de pression et température à froid Ø Mécanisme non concluant Méthode des caractéristiques Maillage des différents milieux Équation d’état réaliste Ø Modifications importantes du comportement, notamment lors du passage en supercritique Conditions de pression et de température locales Ø Une pression de contact 10 fois supérieure *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 38 Tc

3 - Fragmentation de la goutte Tl Tc Pression par choc thermique Critère fragmentation

3 - Fragmentation de la goutte Tl Tc Pression par choc thermique Critère fragmentation h=l Pression max 9 e 7 Pa Temps suffisant à partir d’environ 5. 10 -9 s de contact Longueur critère Pression en fonction du temps au contact (30 bars et Tsat) Temps de contact *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 39

3 - Fragmentation de la goutte Pressurisation par évaporation Modification de la condition de

3 - Fragmentation de la goutte Pressurisation par évaporation Modification de la condition de vitesse à l’interface, IRT double interface Terme supplémentaire dans l’équation J proportionnel à la distance => divergence du terme => « forte pression » Eau-vap Condition vitesse Termes supplémentaires Goutte-vap Termes supplémentaires Expression du flux : *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 40

3 - Fragmentation de la goutte Résultat Déformation conséquente => mécanisme possible Modèle pas

3 - Fragmentation de la goutte Résultat Déformation conséquente => mécanisme possible Modèle pas totalement abouti, pas de carte, mais but atteint *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 41

3 - Fragmentation de la goutte Conclusion sur les mécanismes de fragmentation Une pression

3 - Fragmentation de la goutte Conclusion sur les mécanismes de fragmentation Une pression relativement faible suffit à déformer la goutte de façon à ce qu’elle se fragmente Nous avons vu 2 mécanismes capables de déformer ainsi la goutte en un temps très court Nous justifions alors l’hypothèse de contact=explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 42

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 -

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 - Mécanisme de fragmentation 4 - Extrapolation Conclusion Extrapolation À des conditions se rapprochant du cas réacteur

4 - Extrapolation Rayon de la goutte Le rayon de la goutte a une

4 - Extrapolation Rayon de la goutte Le rayon de la goutte a une certaine influence sur le seuil d’explosion *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 44

4 - Extrapolation Pression ambiante plus élevée Coupure au-delà de 16 bars (test jusqu’à

4 - Extrapolation Pression ambiante plus élevée Coupure au-delà de 16 bars (test jusqu’à 50 bars) Une perturbation plus élevée génèrerait de la fragmentation hydro *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 45

4 - Extrapolation Influence de la fraction volumique de vapeur Fraction volumique de vapeur

4 - Extrapolation Influence de la fraction volumique de vapeur Fraction volumique de vapeur dans l’eau non nulle Modification de l’équation de Rayleigh (milieu ambiant plus compressible) Décalage vers les basses P à HP Seuil plus bas à basse pression Influence d’une fraction de vapeur non nulle Équation de Prosperetti *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 46

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 -

Introduction 1 - Dynamique du film 2 - Instabilité de Rayleigh Taylor 3 - Mécanisme de fragmentation 4 - Extrapolation Conclusion CONCLUSION

Conclusion L’objectif était de cerner les conditions d’explosion, nous avons abordé le problème de

Conclusion L’objectif était de cerner les conditions d’explosion, nous avons abordé le problème de la fragmentation thermique de façon originale, en se focalisant sur les 1 ers instants La principale hypothèse est que le contact entre liquides suffit à fragmenter la goutte. Les deux mécanismes étudiés en montrent la possibilité Le contact peut s’effectuer après quelques cycles. Les cartes d’explosion de N&D sont relativement bien retrouvées Les IRT semblent avoir un rôle assez faible, avec une amplification peu élevée Les effets de divers paramètres (T eau, P, vide) sur l’explosion de la goutte ont été analysés *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 48

Conclusion / implication des résultats Existence d’un seuil de pression ambiante au delà duquel

Conclusion / implication des résultats Existence d’un seuil de pression ambiante au delà duquel il n’y a plus de fragmentation thermique (fragmentation hydrodynamique toujours possible) Lorsque la température de l’eau se rapproche de la saturation, la fragmentation thermique devient impossible Þ Cas réacteur : Þ En cuve, H. P. et saturation : explosion improbable Þ Hors cuve, B. P. et eau froide : explosion possible *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 49

Liquide h 2 d y Vapeur h 1 x R Combustible *- Étude de

Liquide h 2 d y Vapeur h 1 x R Combustible *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 50

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Justification expérimentale Les auteurs

1 - Rôle de la dynamique du film de vapeur Justification expérimentale Les auteurs donnent une explosion tardive (~300 µs après perturbation) Artefact : fréquence des photos<oscillation Cycles varient fortement avec la pression Pa = 0. 83 b *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 51

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Sensibilité des IRT Il n’y a

2 - Rôle des instabilités de Rayleigh Taylor Sensibilité des IRT Il n’y a pas de fortes variations de l’amplification sur la carte -> pas de critère Une amplification entre 5 et 10 correspond à peu près au résultat expérimental amplification *- Étude de la phase de déclenchement et d’escalade d’une explosion vapeur–Page 52