Teoria ciocnirilor si a imprastierii particulelor 1 Procesul

Teoria ciocnirilor si a imprastierii particulelor 1. Procesul colizional in sistemul laborator (LAB) Notam : m 1, m 2 masaele particulelor u 1, u 2 vitezele particulelor inainte de ciocnire v 1, v 2 vitezele particulelor dupa ciocnire Definim sistemul laborator (LAB) sistemul in care m 2 este in repaus ≡ u 2=0 m 1 este particula proiectil m 2 este particula tinta Conservarea impulsului Conservarea energiei

Date fiind u 1 si λ, sistemul contine 4 necunoscute v 1θ, v 2 si ceea ce inseamna alegerea unei variabile independente, sa spunem unghiul de recul ? (+)

Cazul particulelor identice

2. Procesul colizional in sistemul centrului de masa (CM) Notam : m 1, m 2 masaele particulelor u 1’, u 2’ vitezele particulelor inainte de ciocnire v 1’, v 2’’ vitezele particulelor dupa ciocnire Inainte de ciocnire Dupa ciocnire Conservarea impulsului Conservarea energiei In sistemul CM

In cazul in care m 2 este in repaus

3. Care este legatura dintre sistemul CM si LAB ? Viteza centrului de masa

4. Sectiunea eficace de imprastiere Fie o particula de masa μ deviata de un camp central de forte U(r)>0 este functie de parametru de impact (soc)

I densitate de flux de particule unghi de dispersie d. N numarul de particule dispersate in unitatea de timp in elementul de unghi solid dΏ sectiunea eficace diferentiala particulele cu parametru de soc vor fi imprastiate in

Deci in SCM: in SLAB: In ambele sisteme de referinta ? dar

transformarea este completa! 5. Imprastierea Rutherford Camp central repulsiv de forte Punctul de intoarcere notam facem schimbarea de variabila

In sistemul centrului de masa Cum sectiunea eficace Rutherford nu depinde de semnul lui k , relatia este valabila atat pentru forte repulsive cat si pentru cele atractive