q A La partcula de carga q se

+q A La partícula de carga +q se coloca en reposo en el punto A. Es correcto afirmar que la partícula: a. b. c. d. Ganará energía cinética Se moverá en linea recta Se moverá con aceleración constante Todas las anteriores

+q A La partícula de carga +q se coloca en reposo en el punto A. Es correcto afirmar que la partícula: a. b. c. d. Ganará energía cinética Se moverá en linea recta Se moverá con aceleración constante Todas las anteriores

A q +y +x B Si la carga +q se coloca en reposo en el punto A, al salir del campo habrá ganado una energía cinética K

A Si la carga +q se coloca en reposo en el punto A, al salir del campo habrá ganado una energía cinética DK. La figura muestra la misma carga +q en el punto A, moviéndose con velocidad v, cuando se establece el campo eléctrico E. Cuando la carga salga del campo, su energía cinética será igual a la que tiene en A: a. Más DK b. Más una cantidad diferente a DK c. Menos DK d. Menos una cantidad diferente a DK

q +x A B +y B’ k = W = Trabajo realizado por la fuerza electrostática

v El trabajo realizado por fuerzas conservativas es independiente de la trayectoria. v El trabajo realizado por fuerzas conservativas sólo depende de las coordenadas de las posiciones inicial y final v Las fuerzas conservativas v En los sistemas donde actúan fuerzas conservativas se puede definir una ENERGÍA POTENCIAL electrostáticas son fuerzas

TRABAJO REALIZADO POR LA FUERZA DE COULOMB PARA MOVER UNA CARGA ENTRE DOS PUNTOS B A q Q La fuerza de Coulomb realiza trabajo

CAMBIO DE ENERGÍA POTENCIAL DEBIDO AL MOVIMIENTO DE UNA CARGA PUNTUAL BAJO LA FUERZA DE COULOMB B A q Q En el punto B, la carga q 0 tiene menor potencialidad para moverse que la que tenía en el punto A

Cuando q 0 se mueve desde A hasta B el cambio de energía potencial eléctrica del sistema es U=Kqq 0[(1/r. B)-(1/r. A)] Si se reemplaza la carga q 0 por otra con carga igual a 5 q 0 y se mueve desde A hasta B, el cambio de energía potencial eléctrica del sistema es: B A qoo 5 q a. 5 DU b. DU /5 q c. No puede calcularse conociendo únicamente DU

DIFERENCIA DE POTENCIAL ELÉCTRICA ENTRE DOS PUNTOS CERCANOS A UNA CARGA PUNTUAL A B Cuando una carga q 0 se mueve desde A hasta B bajo la fuerza de Coulomb, la energía potencial del sistema cambia en: B Cuando una carga q’ 0 se mueve desde A hasta B bajo la fuerza de Coulomb, la energía potencial del sistema cambia qo q A q q´o

DIFERENCIA DE POTENCIAL ELÉCTRICA ENTRE DOS PUNTOS CERCANOS A UNA CARGA PUNTUAL V = Diferencia de potencial entre los puntos A y B A q qo

ENERGIA POTENCIAL ELÉCTRICA ENTRE DOS PUNTOS DONDE EXISTE UN CAMPO ELÉCTRICO UNIFORME A qo Si q 0 se mueve desde A hasta B, el cambio de energía potencial del sistema es: B q´o A B Si q’ 0 se mueve desde A hasta B, el cambio de energía potencial del sistema es:

DIFERENCIA DE POTENCIAL ELÉCTRICO ENTRE DOS PUNTOS DONDE EXISTE UN CAMPO ELÉCTRICO UNIFORME A B

DIFERENCIA DE POTENCIAL ELÉCTRICO ENTRE DOS PUNTOS DONDE EXISTE UN CAMPO ELÉCTRICO A B

B A La diferencia de potencial DV = VA- VB es: a. Mayor que cero b. Menor que cero c. Cero

B A La diferencia de potencial DV = VA- VB es: a. Mayor que cero b. Menor que cero c. Cero

B A Cuando una carga negativa se mueve desde A hasta B su energía potencial : a. b. c. Aumenta Disminuye No cambia

B A Cuando una carga negativa se mueve desde A hasta B su energía potencial : a. b. c. Aumenta Disminuye No cambia

DIFERENCIA DE POTENCIAL ELÉCTRICO ENTRE UN PUNTO CERCANO A UNA CARGA PUNTUAL Y EL INFINITO B A q Sea r. A un punto muy alejado de q (en el infinito). Sea r. B un punto a la distancia r de la carga q Potencial de una carga puntual

POTENCIAL ELÉCTRICO DE UNA CARGA PUNTUAL POSITIVA q r V(r) a 1/r 0 r

V V r r a b V V r r c d El gráfico que representa mejor el potencial de una carga puntual negativa en función de la distancia a la carga es: a. b. c. d.

V V r r a b V V r r c d El gráfico que representa mejor el potencial de una carga puntual negativa en función de la distancia a la carga es: a. b. c. d.

El potencial en el punto P de la figura está dado por la expresión: a. (kq 1/4) + (kq 2/5) b. (kq 1/4) - (kq 2/5) c. (kq 1/4) + (kq 2/3) d. (kq 1/4) - (kq 2/3)

POTENCIAL DE DISTRIBUCIONES DISCRETAS DE CARGAS PUNTUALES q 2 r 2 q 3 qi q 1 r 1 P r 3 ri rn qn

POTENCIAL DE UN DIPOLO ELÉCTRICO Y r 1 +q Z P r 2 -q X

POTENCIAL ELÉCTRICO DE UN DIPOLO ELÉCTRICO

Y (0, a) +q O P (0, 0) (b, 0) X (0, a) +q La diferencia de potencial V 0 - VP está dada por la expresión: a. c. b. d.

El centro de una esfera A conductora, de radio RA y carga total Q, está a una distancia d (d > 2 RA ) de un punto P. La esfera A se reemplaza por otra esfera conductora de radio = 2 RA, con carga total Q. Es correcto afirmar que al realizar el cambio de esferas cambia: a. El campo eléctrico en el punto P. b. El potencial eléctrico en el punto P. c. El potencial en la superficie del conductor. d. La fuerza sobre una carga que se coloque en P. A RA 2 RA Q P