Lezione 17 Fotorivelatori Scopo dei vari fotorivelatori quello

Lezione 17 Fotorivelatori Scopo dei vari fotorivelatori è quello di convertire la luce in segnali elettrici rivelabili. Lo spettro che ci interessa va normalmente dall’ultravioletto al visibile. Rivelatori di Particelle 1

Lezione 17 Fotorivelatori Requisiti di un fotorivelatore: q Alta sensibilità, normalmente indicata come Efficienza Quantica Q. E. =Np. e. /Nfotoni I fotorivelatori possono essere suddivisi nelle seguenti categorie: q Fotorivelatori a gas (e. g. vedi RICH) q Fotorivelatori sottovuoto (e. g. PM) q Fotorivelatori a stato solido (e. g. diodi) Rivelatori di Particelle 2

Lezione 17 Fotorivelatori Il Fotomoltiplicatore (Philips Photonic) Rivelatori di Particelle 3

Lezione 17 Fotorivelatori Il fotomoltiplicatore (PM) consiste in un catodo di materiale fotosensibile seguito da un sistema di raccolta degli elettroni, una sezione di moltiplicazione degli elettroni (dinodi) ed infine da un anodo dal quale si preleva il segnale elettrico. Tutto il sistema sta in un tubo di vetro sotto vuoto. photon e- Quando è in funzione si alimenta con una tensione negativa il catodo (a massa l’anodo) ed i dinodi ad una tensione degradante dal valore catodico a quello dell’anodo, come si può ottenere da un partitore di tensione. Quando un fotone urta il fotocatodo viene emesso un elettrone per effetto fotoelettrico. A causa della d. d. p. applicata viene focalizzato ed accelerato sul primo dinodo e, colpendolo, si ha emissione secondaria di elettroni. I nuovi elettroni vengono accelerati dal campo elettrico sul secondo, terzo … dinodo, producendo un fascio di elettroni diretti verso l’anodo. All’anodo questo sciame di elettroni viene raccolto e fornisce un segnale di corrente che può essere ulteriormente amplificato e analizzato. Rivelatori di Particelle 4

Lezione 17 Fotorivelatori I fotomoltiplicatori possono funzionare sia in continua, ovvero con un’illuminazione costante, sia in modo pulsato, come nel caso di PM accoppiati a scintillatori. In ogni caso, se il catodo ed il sistema di dinodi sono lineari (come è il caso se operati bene), la corrente all’anodo è direttamente proporzionale al numero di fotoni incidenti, a sua volta in generale proporzionale all’energia rilasciata nello scintillatore. Rivelatori di Particelle 5

Lezione 17 Fotorivelatori Il fotocatodo Processo a 3 fasi: Ø foto-ionizzazione della molecola Ø propagazione degli elettroni nel catodo Ø fuga degli elettroni nel vuoto Semitransparent photocathode Opaque photocathode g g substrate glass PC e- e. PC Rivelatori di Particelle 6

Lezione 17 Fotorivelatori Most photocathodes are semiconductors: band model: Photon energy has to be sufficient to bridge the band gap Eg, but also to overcome the electron affinity EA, so that the electron can be released into the vacuum. Rivelatori di Particelle 7

Lezione 17 Fotorivelatori Il fotocatodo converte la luce incidente in una corrente di elettroni, via effetto fotoelettrico. Per facilitare il passaggio della luce il materiale fotosensibile è depositato su uno strato sottile all’interno della finestra del PM in generale fatta di vetro o di quarzo. Rivelatori di Particelle 8

Lezione 17 Fotorivelatori L’ energia cinetica degli elettroni emessi dal fotocatodo è : T=hn-f dove f è l’energia per strappare l’elettrone dall’atomo e n la frequenza della luce incidente. È quindi chiaro che serve un’energia minima del fotone per poter avere effetto fotoelettrico. Al di sopra di questa soglia tuttavia la probabilità di avere effetto fotoelettrico è ben diversa da 1. Dipende infatti fortemente dalla frequenza della luce incidente e dal materiale del fotocatodo. Questa probabilità è chiamata efficienza quantica (Q. E. ) Q. E. =# fotoelettroni/# fotoni incidenti (l) Una quantità equivalente è la sensibilità irraggiante del catodo definita da: ske(l)=Ik/P(l) dove Ik è la corrente di elettroni fotoemessi dal catodo e P(l) è la potenza (di fotoni) incidente. la sensibilità irraggiante è connessa alla Q. E. : ske(l)=(l Q. E. (l)e)/hc Se ske(l) è misurata in A/W e l in nm si ha: ske(l)=(l Q. E. (l))/1240 [A/W] Rivelatori di Particelle 9

Lezione 17 Fotorivelatori Efficienza Quantica di fotocatodi tipici: Rivelatori di Particelle 10

Lezione 17 Fotorivelatori Rivelatori di Particelle 11

Lezione 17 Fotorivelatori Focalizzazione sul primo dinodo. Dopo l’emissione dal fotocatodo, gli elettroni devono essere focalizzati verso la sezione di moltiplicazione (dinodi). La raccolta degli elettroni e la focalizzazione avviene tramite dei campi elettrici configurati ad hoc. qualunque sia il modo di focalizzazione 2 punti sono importanti: v La raccolta degli elettroni sul primo dinodo deve essere il più efficiente possibile ed indipendente dal punto di origine sul fotocatodo v Il tempo che un elettrone impiega per raggiungere il primo dinodo deve essere indipendente dal punto di emissione dell’elettrone dal fotocatodo. Questa condizione è particolarmente importante per PM veloci, usati per misure di tempo risoluzione temporale dell’apparato. Rivelatori di Particelle 12

Lezione 17 Fotorivelatori Lo stadio di moltiplicazione amplifica la debole corrente di elettroni prodotta dal fotocatodo, tramite una serie di elettrodi (dinodi) in modo da produrre una corrente misurabile all’anodo. I dinodi sono di materiale tipo Be. O oppure Mg-O-Cs, per assicurare un’alta emissione secondaria. Sono infatti necessarie: v Alta emissione secondaria g per ogni dinodo. Per energie degli elettroni da 100 a 200 e. V (tipici voltaggi di accelerazione fra i vari dinodi) si hanno dai 3 ai 5 elettroni secondari emessi, per ogni elettrone primario. v Stabilità dell’emissione secondaria anche con alte correnti. v Basso rumore (bassa emissione termoionica) Rivelatori di Particelle 13

Lezione 17 Fotorivelatori I PM più usuali hanno 10÷ 14 stadi con guadagni totali fino a 106÷ 107. Se il guadagno di ogni dinodo è gi in un PM con N dinodi avremo un guadagno totale G pari a: Esempio: 13 dinodi con guadagno=4 per ogni dinodo. G=413 ≈7 x 107. La carica che arriva all’anodo è ~ Q=e. G=1. 1 x 10 -11 C che, raccolta in 5 ns fornisce una corrente i=d. Q/dt≈2. 2 m. A. Se l’anodo è terminato su 50 W V=R(d. Q/dt)≈110 m. V. Rivelatori di Particelle 14

Lezione 17 Fotorivelatori Partitore di tensione Normalmente i dinodi sono connessi ad una catena resistiva. Possono avere resistenze uguali per cui il guadagno per ogni dinodo è uguale, essendo: gi=KVi dove Vi è la differenza di potenziale fra due dinodi adiacenti. Possono anche avere resistenze diverse. Gli ultimi dinodi sono inoltre connessi a delle capacità, usate per mantenere costante la Vi. Possibile usare degli Zener sugli ultimi dinodi. Rivelatori di Particelle 15

Lezione 17 Fotorivelatori Esempi di partitori di tensione. Rivelatori di Particelle 16

Lezione 17 Fotorivelatori Risposta temporale 2 effetti principali condizionano la risoluzione temporale di un fotomoltiplicatore: 1) Variazione del tempo di transito degli elettroni nel PM. 2 origini principali: 1 puramente geometrica dovuta ai diversi punti di emissione dal fotocatodo e quindi (se il fotocatodo è grande) diversi percorsi geometrici. L’altra dipende dalla direzione e dall’energia degli elettroni emessi. a) Elettroni più veloci raggiungeranno il primo dinodo prima di quelli più lenti. b) Elettroni quasi ortogonali al catodo raggiungeranno il primo dinodo prima di quelli emessi // al fotocatodo. La somma dei 2 effetti è dell’ordine di 0. 2÷ 0. 5 ns (per fototubi veloci). Può essere ridotta con catodi sferici ed aumentando il campo elettrico. Attenzione: non confondere la risoluzione temporale, con il tempo di transito totale (~40 ns) Rivelatori di Particelle 17

Lezione 17 Fotorivelatori Risposta temporale (continua) 2) Rumore statistico. La risoluzione temporale risente della natura statistica dell’effetto fotoelettrico e dalla natura statistica del processo di emissione secondaria. Ik Rumore statistico di un PM illuminato con luce costante tempo Rivelatori di Particelle 18

Lezione 17 Fotorivelatori Forma dell’impulso e tempo di salita Il segnale di uscita all’anodo è un segnale in corrente (o carica) proporzionale al numero di elettroni emessi dal catodo il PM è un generatore di corrente. R I C V La resistenza R e la capacità C, rappresentano la resistenza e la capacità dell’anodo oltre a quelle di ogni elemento del circuito di uscita ( R di carico sull’anodo, cavi ecc. ) Rivelatori di Particelle 19

Lezione 17 Fotorivelatori La corrente all’anodo è, assumendo che l’ingresso è la luce di uno scintillatore, descritta da un decadimento esponenziale : dove G è il guadagno totale del PM, N il numero di fotoelettroni emessi al catodo, e la carica dell’elettrone e ts la costante di tempo di decadimento dello scintillatore. dove t =RC Rivelatori di Particelle 20

Lezione 17 Fotorivelatori Per t<<ts, il segnale V(t) è piccolo, ma riproduce il tempo di decadimento del segnale d’ingresso. Il tempo di salita è rapido ed è ~t=RC del circuito d’uscita funzionamento in corrente (la tensione V(t) è data dalla corrente che passa in R, V(t)=RI(t)). Per t>>ts il segnale V(t) è più grande, ma il tempo di decadimento è dominato da t=RC del circuito d’uscita. Il tempo di salita del segnale è dato da ts funzionamento in voltaggio (corrente integrata da C, V(t) è dato dal voltaggio ai capi del condensatore C. ) Rivelatori di Particelle 21

Lezione 17 Fotorivelatori Il modo di funzionamento in voltaggio è preferito (segnale più grande e che fluttua poco perché integrato su C), ma rate raggiungibile minore in quanto gli impulsi si possono sovrapporre. Il rate è limitato a 1/t t La RC del circuito di uscita deve essere adattata allo scintillatore usato si modifica la R dell’anodo in modo da ottenere la RC voluta. La capacità C è mantenuta molto bassa (cavi corti) per massimizzare l’ampiezza del segnale. Rivelatori di Particelle 22

Lezione 17 Fotorivelatori Risoluzione in energia La risoluzione in energia è determinata dalle fluttuazioni del numero di elettroni secondari emessi dai dinodi. Poisson distribution: Fluttuazioni più grandi se <n> piccolo primo dinodo Relative fluctuation: Ga. P(Cs) Negative electron affinity (NEA) ! (Philips Photonic) Rivelatori di Particelle (Philips Photonic) 23

Lezione 17 Fotorivelatori Altezza d’impulso con dinodi con affinità negativa (NEA) Altezza d’impulso con dinodi di Cu-Be 1 p. e. (Philips Photonic) counts 1 p. e. 2 p. e. 3 p. e. e nois (H. Houtermanns, NIM 112 (1973) 121) Pulse height Rivelatori di Particelle 24

Lezione 17 Fotorivelatori Fattori ambientali § I PM sono molto sensibili alla luce non metterli ad alta tensione alla luce. Possono recuperare (a volte) se tenuti dopo il misfatto luminoso al buio per molto tempo. § I PM sono estremamente sensibili ai campi magnetici, sentono pure quello terrestre (fotoelettroni quasi fermi all’emissione dal catodo) schermarli con m-metal. Rivelatori di Particelle 25

Lezione 17 Fotorivelatori Configurazione dei dinodi traditional New ‘micro-machined’ structures (Philips Photonics) Rivelatori di Particelle position sensitive PMT’s 26

Lezione 17 Fotorivelatori PM a molti anodi example: Hamamatsu R 5900 series. Up to 8 x 8 channels. Size: 28 x 28 mm 2. Active area 18 x 18 mm 2 (41%). Bialkali PC: Q. E. = 20% at lmax = 400 nm. Gain 106. Gain uniformity and cross-talk used to be problematic, but recently much improved. Rivelatori di Particelle 27

Lezione 17 Fotorivelatori Microchannel plate Sono costituiti da tanti tubicini di vetro (10÷ 50 mm) lunghi 5÷ 10 mm rivestiti all’interno da un materiale resistivo. Si applica una d. d. p. di ~1000 V al tubicino. Il fotone che arriva è convertito in elettrone da un fotocatodo (davanti ai tubicini). I fotoelettroni sono moltiplicati dai dinodi (dinodo continuo, cioè il rivestimento interno resistivo) percorso più breve fluttuazioni in tempo drasticamente ridotte ( ~50 ps). Guadagni G ~ 105÷ 106. Catodo e anodo molto vicini meno sensibili ai campi magnetici (funzionano anche con B=0. 1 T). Presenza di ioni positivi prodotti dalle collisioni degli elettroni con gli atomi del gas residuo che migrano verso il fotocatodo vita media limitata (0. 5 C/cm 2). Gli ioni vengono assorbiti usando delle finestre di alluminio trasparenti posizionate fra il fotocatodo ed i tubicini Limitati in rate (m. A/cm 2) Possibile una lettura bidimensionale. Rivelatori di Particelle 28

Lezione 17 Fotorivelatori Rivelatori di Particelle 29

Lezione 17 Fotorivelatori Derivati dei PM i. fototriodi (1 solo dinodo) ii. Tetrodi (2 soli dinodi) Rivelatori di Particelle 30

Lezione 17 Fotorivelatori Fotodiodi ibridi (HPD) photo cathode + p. e. acceleration + silicon det. (pixel, strip, pads) Photo cathode like in PMT, DV 10 -20 k. V (for DV =20 k. V) Rivelatori di Particelle 31

Lezione 17 Fotorivelatori Single photon detection with high resolution Commercial HPD (DEP PP 0270 K) with slow electronic (2 ms shaping time) (C. P. Datema et al. NIM A 387(1997) 100 Poisson statistics with =5000 ! Background from electron backscattering from silicon surface Rivelatori di Particelle 32

Lezione 17 Fotorivelatori Fotodiodi tipo pn Alla giunzione pn c’ è la zona di svuotamento libera da e-h (cariche libere). In questa zona esiste un campo elettrico E dovuto alla densità di carica dovuta agli atomi ionizzati del cristallo, positiva nella zona di donatori (n) e negativa nella zona di accettori (p). Applicando una polarizzazione inversa la zona di svuotamento aumenta ( può diventare grande come tutto il diodo). Se un g ha E>Egap può mandare un e nella banda di conduzione coppia e-h si crea una corrente. In condizioni di lavoro Q. E. ~ 80% e G=1. Ovviamente non sentono il campo magnetico. Rivelatori di Particelle 33

Lezione 17 Fotorivelatori Fotodiodi a valanga (APD) In questa configurazione gli e trovano prima un campo E basso e derivano verso un campo alto moltiplicazione a valanga La moltiplicazione avviene all’inizio e poi tutti gli e secondari vanno verso la fine del diodo Alto voltaggio di polarizzazione inversa (100÷ 200 V) Funzionano in modo lineare fino a V di pol. inversa ~300 V; al di sopra regime Geiger Guadagni fino a 100 in zona lineare (più comune 50÷ 80) Dimensioni trasverse ~ 1 cm. Rivelatori di Particelle 34

Lezione 17 Fotorivelatori Contatore di fotoni a luce visibile (VLPC) Intrinsic Region Gain Region • e • h Drift Region Substrate Spacer Region • e Photon • + • - Hole drifts towards highly doped drift region and ionizes a donor atom free electron. Multiplication by ionization of further neutral donor atoms. Si: As impurity band conduction avalanche diode Rivelatori di Particelle 35

Lezione 17 Fotorivelatori Q. E. VLPC • Operation at low bias voltage (7 V) • High IR sensitivity Device requires cooling to LHe temperature. • Q. E. 70% around 500 nm. • Gain up to 50. 000 ! 1. 0 0. 8 VLPC 0. 6 0. 4 bialkali (ST) Ga. As (opaque) 0. 2 Multialkali (ST) 0. 0 300 400 500 600 700 800 900 1000 l (nm) Rivelatori di Particelle 36

Lezione 17 Fotorivelatori High gain real photon counting as in HPD no light events pedestal noise events with light Fermilab D 0 tracciamento con fibre (72000 canali) Ø 1 mm 8 pixel per chip 0 1 2 3 4 5 (vapor phase epitaxial growth) ADC counts (a. u. ) Rivelatori di Particelle 37