LES FIBRES OPTIQUES Pierre LECOY Professeur ECP ENSEA
LES FIBRES OPTIQUES Pierre LECOY Professeur ECP /ENSEA Option ESE 2009 Pierre LECOY - Fibres optiques ESE
FIBRES OPTIQUES Avantages des fibres optiques : 0, 2 d. B/km • Performances de transmission : Portée > 100 km très faible atténuation 10/40 Gbit/s par l très grande bande passante multiplexage en longueur d’onde possible Plusieurs Tbit/s ! • Avantages de mise en oeuvre : Insensible aux faible poids, très petite taille, grande souplesse perturbations sécurité électrique (isolation) et électromagnétique • Avantage économique : coût global du système souvent inférieur à celui d'un système “ sur cuivre ” Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Sécurité des informations 2
FIBRES OPTIQUES Domaines d’utilisation : Marché fortement cyclique • Télécommunications et réseaux : Liaisons longue distance, terrestres et sous-marines (WAN) Réseaux métropolitains (MAN) Toujours en croissance Réseaux locaux informatiques (LAN) Réseaux d’accès des abonnés Redémarrage du marché (FTTH) • Liaisons industrielles et embarquées : contrôle, video, bus de terrain … Insensibilité aux interconnexions dans une carte ou une puce perturbations • Capteurs et instrumentation optique • Transport de lumière éclairage, visualisation, faisceaux laser … Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 3
FIBRES OPTIQUES • Eléments d’un système sur fibres optiques : Amplificateur optique Interface Optique d'Emission (IOE) signal électrique (répéteur-régénérateur pour les anciennes liaisons) multiplexeur Fibre Optique (signal optique) Interface Optique de Réception (IOR) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE signal électrique 4
FIBRES OPTIQUES MULTIMODES • A saut d’indice (step index) : Cône d'acceptance Rayon réfracté Q 0 0 Cœur (indice n 1) n(r) q 0 q 0 a revêtement r z b Rayon guidé Gaine (indice n 2) Forte différence de temps de propagation Angle limite : n 1. cos q 0 = n 2 ouverture numérique ON = sin Q 0 = n 1 sinq 0 = Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 5
FIBRES OPTIQUES MULTIMODES • A gradient d’indice (graded index) : Cœur : indice n(r) r n(r) 0 z a b n 1 Gaine (indice n 2) Indice du cœur : n(r) = n 1 Différence relative d’indice D = Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Faible différence de temps de propagation 6
FIBRES OPTIQUES MULTIMODES Dispersion intermodale Matériaux Ouverture numérique Puissance couplée Applications à saut d’indice à gradient d’indice élevée faible (Dtim 100 ns/km) (Dtim 1 ns/km) Plastique Silice/silicone Toute silice toute silice (rare) (cœur « dopé » à l’oxyde de germanium) élevée plus faible (ON = 0, 4 à 0, 5) (ON = 0, 2 à 0, 3) élevée plus faible Optiques (éclairage, etc …) Trans. données très courte distance réseaux locaux distribution Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 7
FIBRES OPTIQUES MULTIMODES • Réponse impulsionnelle h(t) : Impulsion émise e(t) Impulsions reçues s(t) = e(t)*h(t) Effet de la dispersion intermodale Effet de la dispersion chromatique fibre à gradient d'indice Dt im fibre à saut d'indice Dt im t t • Elargissement total d’impulsion : Dt = Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 8
FIBRES OPTIQUES MULTIMODES • Réponse fréquentielle : 20 log H(f)/H(0) 0 BP (si) BP (gi) f - 3 d. B • Bande passante : BP 1/2 Dt fibre à gradient d'indice fibre à saut d'indice en MHz. km approximativement • le produit longueur x bande passante est constant Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 9
FIBRES OPTIQUES MONOMODES • Condition de propagation monomode : V (fréquence réduite) = < 2, 4 • il faut donc : • • mais pas infinie (dispersions chromatique et de polarisation) un petit diamètre de cœur (typ. moins de 10 µm) une faible différence d’indice (typ. moins de 0, 5%) l > lc longueur d’onde de coupure • Avantages : - pas de dispersion intermodale - conservation de la cohérence de la lumière • Inconvénient : raccordements très précis donc coûteux Ce n’est pas la fibre qui est chère ! Pierre LECOY - Fibres optiques ESE très grande bande passante très hauts débits Applications en instrumentation 10
FIBRES OPTIQUES MONOMODES • Caractéristiques : Divergence du faisceau en sortie : q 0 = l/pw 0 Profil à saut d’indice (fibre standard) r gaine r n 1 E(r) n(r) z q 0 n 2 2 w 0 2 a cœur E(r) = E 0. exp -(r/w 0)2 diamètre de mode augmente avec l Profil gaussien du champ Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 11
FIBRES OPTIQUES MONOMODES • Dispersion chromatique : – entraîne un élargissement d’impulsion : Dtc = Dc. Dl. L ps/nm/km • Dispersion de polarisation Défauts de la fibre + biréfringence induite (contraintes … ) (PMD, polarisation mode dispersion) • existence de 2 polarisations de vitesses différentes • entraîne un élargissement : Dtp = PMD. ps/ km Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Caractère aléatoire 12
DISPERSION CHROMATIQUE • Courbe dans la silice : Dc = DM + DG Dc (ps/nm/km) dépend des paramètres de la fibre Dispersion matériau DM 40 Fibre à dispersion décalée 20 0 -20 -40 Dispersion guide < 0 (DSF) G 653 nulle à 1, 55 mm 1 1, 2 1, 4 l (mm) 1, 6 Fibre NZ-DSF G 655 Pas adaptée au WDM (non zero – dispersion shifted fiber) Dispersion faible dans toute la 3ème fenêtre Fibre standard G 652 : optimale à 1, 3 mm utilisable à 1, 5 mm (liaisons pas trop longues) + compensation optique de la dispersion Adaptée au WDM (mux. en longueur d’onde) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 13
ATTENUATION • Atténuation intrinsèque des fibres de silice : a (d. B / km) coupure des modes d’ordre supérieur 5 Absorption infrarouge Diffusion Rayleigh 2 1 0, 5 0, 2 Pic OH fibre multimode fibre monomode 0, 1 1ère 0, 6 0, 8 2ème 1, 0 1, 2 3ème 1, 4 Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 1, 6 fenêtre 1, 8 l µm 14
PERTES EXTRINSEQUES • Fuite de lumière …. – par courbure ou microcourbures – aux raccordements • réduites par … • le choix de la fibre (forte ON) • la structure du câble • la précision des connecteurs Quelques applications : Capteurs mécaniques Pinces de contrôle de trafic Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 15
FENETRES DE TRANSMISSION • sur fibres optiques de silice : Fenêtre Première Deuxième Troisième Longueur d'onde 0, 78 à 0, 9 µm 1, 3 µm 1, 5 à 1, 6 µm Type de fibre utilisées multimode et monomode Atténuation forte (2 à 4 d. B/km) faible (0, 4 à 1 d. B/km) très faible (0, 2 d. B/km) Dispersion chromatique faible, non nulle forte quasi nulle Pierre LECOY - Fibres optiques ESE très faible dans les fibres à dispersion décalée 16
FENETRES DE TRANSMISSION Fenêtre Emetteurs : type matériau Récepteurs : matériau Coût des composants Applications Multiplexage Première Deuxième Troisième DEL ; lasers VCSEL D. E. L. (multi-) D. L. standard diodes laser DFB (très hauts débits) (dans mono-) Ga. Al. As/Ga. As Silicium (monochromatiques) Ga. In. As. P / In. P Ge, Hg. Cd. Te (très peu employés) faible Transmissions courte distance ; réseaux locaux ; gigabit à très courte distance moyen élevé Transmissions très longue distance moyennes et (WAN) et à longues distance ; amplification optique MAN et LAN haut débit entre les deux fenêtres FTTH (par exemple : une par sens) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE "Dense" (nombreux canaux dans la même fenêtre) 17
PRINCIPAUX TYPES DE FIBRES Matériau Plastique Type Multimode saut d’indice Diamètres 980/1000 50/125 Longueurs d’onde et atténuation Visible 200 d. B/km 0, 85 µm – 1, 3 µm 3 d. B/km – 0, 9 d. B/km Débits typ. et distances 10 à 100 Mb/s 100 m Mise en œuvre Facile pb. particuliers température Coût global Faible cœur / gaine (mm) Applications principales Toute silice (cœur « dopé » au Ge. O 2) Multimode gradient d’indice 100 Mb/s /5 km 1 Gb/s /400 m 62, 5/125 100 Mb/s 2 km Assez facile Assez faible Eclairage, visualisation, trans. données très courte distance Distribution, LANs hauts débits (GE courte distance) LANs tous débits Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Monomode standard Monomode disp. décalée 9/125 7/125 1, 3 – 1, 55 µm 0, 5 – 0, 2 d. B/km 1, 5 à 1, 6 µm 0, 22 d. B/km 1 à 10 Gbit/s 20 à 50 km n x 10 Gbit/s milliers de km Plus délicate raccordements Plus élevé (interfaces, connecteurs) LANs très hauts débits, MANs, FTTH/PON, moyennes dist. Liaisons très longues (avec amplificateurs et WDM) 18
CABLES A FIBRES OPTIQUES Doc. ACOME Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 19
CONNECTEURS OPTIQUES Grande variété ! Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 20
COMPOSANTS DES SYSTEMES SUR FIBRES OPTIQUES Type Technologie Optique passif Verres Coupleurs Filtres Atténuateurs Multiplexeurs (fibres assemblées ou substrats de verre) Cristaux Optique actif Optique Optonon réciproque électronique Amplificateurs à fibres ou Commutateurs verres dopés (lents) Modulateurs de type Li. Nb. O 3 id. Commutateurs Semi-conducteurs III – V ou Si id. Isolateurs Amplificateurs à s-c Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Emetteurs Récepteurs 21
COUPLEURS • Coupleur en X • Coupleur en Y demi-coupleur en X fibres abrasées et collées, ou fusionnées par la tranche -3 d. B • partage de la puissance en 2 parts, égales ou non (splitter) • regroupement de signaux ! pertes réciproques Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 22
COUPLEUR EN ETOILE • à fibres torsadées et fusionnées Pe n fibres perte : 10 log n (théorique) + perte en excès Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Pe/n 23
MULTIPLEXAGE EN LONGUEUR D’ONDE Différents types : • à deux voies (ou deux fenêtres) ; peu sélectif l • à plusieurs voies proches : l DWDM, Dense Wavelength Division Multiplexing l CWDM, Coarse Wavelength Division Multiplexing Intérêts : - augmente la capacité des liaisons (même déjà installées) - permet des réseaux multiterminaux Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 24
MULTIPLEXEUR EN LONGUEUR D’ONDE • de type : à deux voies, technologie à filtres dichroïques Filtre dichroïque l 2 , réfléchi l 1 et l 2 l 1, transmis entre deux fenêtres de transmission Pierre LECOY - Fibres optiques ESE Permet le multiplexage de signaux en sens identiques ou opposés 25
MULTIPLEXEUR EN LONGUEUR D’ONDE • Principe du réseau de diffraction (grating) diffraction par une surface gravée + interférences Vers fibres à accès sélectif ordre 2 L q 2 q 1 ordre 1 onde plane incidente (fibre accès commun) L sin qm= m l Applications : • (dé)multiplexeurs en l • analyse spectrale Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 26
RESEAUX DE BRAGG Bragg gratings • Principe des réseaux de Bragg photoinscrits : zone où l’indice est modulé périodiquement (pas = L) fibre (ou guide) optique une seule longueur d’onde est réfléchie: celle pour laquelle il y a accord de phase entre les réflexions élémentaires : l = L. 2 n les autres sont transmises • Applications : filtres, (dé)multiplexeurs, capteurs d’allongement Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 27
MULTIPLEXEUR D’INSERTION- EXTRACTION • OADM, Optical Add-Drop Multiplexer réseau de Bragg à li circulateurs li extrait (signal 1) li inséré (signal 2) • permet d’extraire un signal, et d’en insérer un autre à sa place sans démultiplexer l’ensemble Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 28
MODULATEUR OPTIQUE • Interféromètre de Mach – Zehnder : utilisation de l’effet électro-optique en optique intégrée +V électrodes +f Entrée Sortie f = 0 : tout 2 f = p : rien Bras de l'interféromètre Le champ modifie l’indice, donc la phase -f Applications : • Modulation tout ou rien -V • Modulation analogique (en cos 2 f) • Modulation de phase à 2 états avec f = p (formats duobinaire ou DPSK) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 29
MODULATEUR OPTIQUE lumière continue lumière modulée Signal (10 à 40 Gbit/s) • pour modulation externe nécessaire à très haut débit à plus bas débit, la modulation interne est possible, et plus économique Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 30
COMMUTATEURS OPTIQUES • Technologies : Rapidité Encombrement Capacité Applications consommation Mécanique 100 ms important Faible Sécurisation de réseaux Micromécanique (MEMS) ms faible Elevée Brasseurs Optique intégrée µs à ns important ms / s moyen (acousto- ou electro-optique) 3 D (ex. holographiques) faible moyenne élevée faible (LCD) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE (matrices) Assez faible Très élevée Commutation temporelle Brasseurs (matrices) 31
COMMUTATEUR OPTIQUE • « switch » à deux voies Doc. DICON Mode de fonctionnement Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 32
COMMUTATEUR OPTIQUE • Matrices de commutation à micromiroirs Exemple de réalisation en MOEMS (Micro Optical Electrical Mechanical Structure) ; Lucent, 2000 Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 33
MATERIAUX ELECTROLUMINESCENTS • Semi-conducteurs III-V : Ga. N/In. Ga. N Ga. P Ga Asx P 1 -x Ga. Al. P lecture de bleu (l = 440 nm) disques optiques, vert (l = 565 nm) visualisation … du jaune au rouge à haut rendement III IV V B C N Al Si P Ga Ge As In Sn Sb Ga. As 1ère fenêtre infrarouge (l = 900 nm) Ga 1 -x Alx As entre 700 et 900 nm en fonction (décroissante) de x Ga 1 -x Inx Asy P 1 -y 2ème ou 3ème fenêtre infrarouge (l = 1200 à 1600 nm en fonction croissante de x et y) Ga 1 -x Inx Asy Sb 1 -y autour de 2, 5 µm • DEL blanches : par phosphorescence d’un matériau excité dans le bleu Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 34
EMETTEURS • Diodes électro-luminescentes : Photons émis Ga. Al. As Couches de confinement + p n Couche active Ga. As substrat Principe de l’hétérojonction Photons émis - n Ga. In. As. P p In. P + Emission dans la première fenêtre Emission dans la deuxième ou troisième fenêtre (suivant composition de la couche active) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 35
DIODES LASER • Structure Fabry Pérot Courant supérieur à un seuil L Contact conducteur Emission face arrière Substrat Couche active courant Ga. Al. As Amplification Couches de confinement Isolant Ruban Contact conducteur Emission face avant diverge du fait de la diffraction Spectre multimode (large) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE si J > Jth + résonance pour lp = 2 Ln/p l 36
EMETTEURS • Diodes laser : structure DFB Ruban enterré (couche active) Ga. In. As. P n p n n (distributed feed-back) Composant coûteux ! Réseau de diffraction intégré sur le guide p coupe du coin Substrat (In. P) Réflexion distribuée d’une seule longueur d’onde l = 2 L. n Spectre monomode (étroit) Pierre LECOY - Fibres optiques ESE l 37
EMETTEURS • Diodes laser : structure VCSEL Emission de lumière Contacts électriques (vertical cavity surface emitting laser) Miroir de Bragg supérieur Couche active Miroir de Bragg inférieur Substrat Test possible sur wafer Composant de hautes performances mais économique à fabriquer Applications à 850 nm : courte distance et (très) hauts débits (10 Gbit/s) lecture optique, impression …. . Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 38
EMETTEURS POUR FIBRES OPTIQUES Type DEL Laser VCSEL Laser FP Laser DFB Puissance couplée 10 à 100 µW qq. m. W Emission par la surface, divergente par la surface, peu divergente par la tranche, assez divergente Longueurs d’onde 0, 85 et 1, 3 µm 0, 85 µm 1, 3 et 1, 55 µm Spectre large étroit (une raie) assez large (plusieurs raies) très étroit (une raie très fine) Caract. P(i) linéaire seuil, 5 à 10 m. A seuil, 10 à 30 m. A Fréquence max. de modulation 100 à 200 MHz Coût très faible assez élevé Utilisations transmission à courte distance sur fibres multimodes haut débit (typ. GE) à courte distance, fibres multi. + lecture optique, imprimantes … haut débit sur fibres monomodes à 1, 3 µm, FTTH très haut débit sur fibres mono. surtout à 1, 55 µm, systèmes WDM plusieurs GHz Pierre LECOY - Fibres optiques ESE En recul 39
EMETTEURS • Différents boîtiers : • Module à diode laser à fibre amorce en embase de connecteur Doc. NORTEL Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 40
RECEPTEURS • Principe de la photodiode PIN non dopée (i = intrinsèque) R Couche anti-reflets Sensibilité spectrale : S p+ i V Photons n i = i. S + i D responsivity E Si Ga. In. As trous Zone électrons d'absorption Substrat l i. S = S. P photocourant 1 mm S sensibilité de la photodiode (en A/W) = hq/hn i. D courant d'obscurité Bruit quantique : dark current <iq 2> = 2 q. i. DF Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 41
BRUIT DU RECEPTEUR • Modèle (simplifié) : P Bruit de fond électronique <i. F 2> indépendant de P i. S=S. P PEB. DF équivalente Bruit quantique (ou bruit de grenaille) <iq 2> = 2 q. SP. DF Rapport signal / bruit : RSB = Puissance équivalente de bruit : PEB = optique p. W/ Hz d’où RSB = Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 42
TRANSCEIVER • Module d’émission - réception Doc. NORTEL Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 43
AMPLIFICATION OPTIQUE • Principe dans une fibre dopée Erbium : (EDFA, erbium doped fiber amplifier) niveaux d'énergie transitions non radiatives Absorption : à 0, 8 µm à 0, 98 µm à 1, 48 µm transition radiative E à 1, 536 µm Amplifie autour de 1, 5 mm Autres matériaux : Neodyme (Nd) à 1, 06 mm niveaux élargis par effet Stark Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 44
AMPLIFICATION OPTIQUE • Spectre dans l’erbium : Section efficace (10 -25 m 2) 6 Amplifie de nombreuses longueurs d’onde 4 2 Spectre d'émission (fluorescence) Spectre d'absorption pompage l amplification 0 1, 45 1, 50 Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 1, 55 1, 60 µm 45
AMPLIFICATEUR OPTIQUE A FIBRE DOPEE ERBIUM • Schéma (amplificateur unidirectionnel, pompage vers l'aval) : entrée isolateur diode laser de pompe Multiplexeur fibres adaptatrices isolateur filtre sortie fibre amplificatrice Photodiode de contrôle = soudure • avantages : amplifie un grand nombre de longueurs d’ondes • simple car pas d’électronique haut débit • mais … pas de régénération ne compense pas la dispersion accumulation du bruit et des effets non linéaires Pierre LECOY - Fibres optiques ESE 46
- Slides: 46