Gophysique I Gophysique interne I Gophysique interne 1

Géophysique

I. Géophysique interne

I. Géophysique interne 1. Etude des ondes sismiques - Structure interne de la Terre

Structure interne de la Terre

Les ondes P et les ondes S Une onde est la propagation d'une perturbation produisant sur son passage une variation réversible de propriétés physiques locales. Elle transporte de l'énergie sans transporter de matière. Les ondes mécaniques requièrent un milieu de propagation tandis que les ondes électromagnétiques peuvent se propager dans le vide. Parmi les ondes sismiques, on distingue plusieurs catégories d'ondes dont les ondes P et les ondes S. v Les ondes P sont des ondes longitudinales; les particules du milieu de propagation se déplacent localement, autour de leur position initiale, selon la direction de propagation de l’onde. v Les ondes S sont des ondes transversales; les points du milieu de propagation se déplacent localement, autour de leur position initiale, perpendiculairement à la direction de propagation de l’onde.

Ondes sismiques P et S

Ondes de surface Ondes de volume

Modules d’élasticité et Module de rigidité (de cisaillement) = Module d’incompressibilité K P = K / = K – 2/3 Fluide = 0 Vs = 0

Les lois de Snell-Descartes v 1 v 2

La réflexion totale v 1<v 2

Excitation d’une onde S par une onde P Le front d'onde est la surface d'isopression ou isodéplacement. On définit le rai sismique (ou la direction de propagation de l'onde) comme la perpendiculaire au front d'onde. Lorsque l'onde arrive sur l'interface, du fait de l'inclinaison du rayon incident, les points A et B ne reçoivent pas la même contrainte (la phase de l’oscillation est différente en A et en B) à un instant donné. La surface ne se déplace donc pas de la même quantité en A et en B. Ce mouvement différentiel ne se produit pas selon la direction de propagation de l’onde P et est source d'une onde S qui se propage dans le solide. Ainsi, une onde P incidente excite une onde P et une onde S au passage de l'interface.

Trajectoire, temps d’arrivée et vitesse des ondes sismiques t - temps de détection en S - angle au centre FS R – rayon de la Terre i - inclinaison par rapport à la normale V - vitesse Loi de Snellius Descartes : r sini/V(r) = p = cst. dt/d = p = R sini/V(R) = rmin / V(rmin): vitesse à la profondeur maximum http: //junon. u-3 mrs. fr/ms 01 w 004/web-edu-sismo/sism-ecole. html

Prédiction de l’existence d’un noyau fluide Dans la sphère de rayon r 0, on suppose V = V(r 0) = Vmax On s’attend à surestimer t : V tprédit > tobservé r 0 V graine « solide » (~ sable) (si V continue à augmenter) noyau fluide =0 Gutenberg trouve au contraire: + Amande, cristal anisotrope ? Expérience de B. Gutenberg (1912) Interprétation comme noyau liquide : H. Jeffreys (1926) tprédit < tobservé Dans la sphère de rayon r 0, V < V(r 0) = Vmax

Vitesse des ondes P et S Profondeur km V km/s

Vitesse des ondes P et S Mohorovičić LVZ : low velocity zone

Asthénosphère

Structure interne de la Terre

P onde P dans le manteau S onde S dans le manteau K onde P dans le noyau externe I onde P dans le noyau interne J onde S dans le noyau interne c réflexion sur l'interface manteau-noyau externe i réflexion sur l'interface noyau externe- noyau interne p réflexion des ondes P à la surface du globe, à proximité du séisme s réflexion des ondes S à la surface du globe, à proximité du séisme

Nomenclature des ondes P et S Pp P Séisme PKIKP I P K P S K K I Sp K P P PKIKP

Ondes P ombre Ondes S ombre

Zone d’ombre Les zones d’ombres permettent de localiser avec précision les discontinuités de Gutenberg et Lehman

L’équation d’Adams - Williamson Hypothèse : - corps barotrope, P = P(r), - zone de composition chimique constante Equation à résoudre sur chaque zone de composition chimique donnée + traitement des discontinuités sur base d’autres contraintes

Oscillations libres de la Terre

Oscillations libres de la Terre

Profil de densité

Expériences statiques de compression P T Structure cristalline

Expériences statiques de compression

Beaucoup moins de Fe Le noyau doit être enrichi en Fe

~ 10 millions d’années après sa formation Scénario privilégié

Aspects énergétiques Sources d’énergie - Radioactivité (Thorium, Uranium, Potassium) L’énergie produite par une couche de 20 km composée de roches ayant une proportion d’éléments radioactifs naturels typiques des valeurs observées suffit à expliquer le flux observé en provenance des régions profondes Important uniquement dans les couches superficielles - Libération d’énergie potentielle gravifique Voir convection chimique - Réservoir d’énergie interne Lent refroidissement L’apport d’énergie en provenance du soleil est ~ 5000 fois plus élevé que celui en provenance du coeur de la terre

Aspects énergétiques Transport d’énergie - Conduction: faible car roches = mauvais conducteurs de chaleur Si on chauffe d’un côté une plaque de roche de 400 km d’épaisseur, il faut attendre 5 milliards d’années pour que la chaleur soit transmise de l’autre côté. L’inertie thermique des mines, … l’atteste. - Rayonnement: négligeable car roches très opaques - Convection thermique dans le manteau, Dérive des continents Convection thermo-chimique dans le noyau liquide Magnétisme

Aspects énergétiques Transport d’énergie Convection chimique dans le noyau liquide 1) Composition du noyau externe : alliage de fer et d'éléments plus léger tels que le silicium, l'oxygène, le soufre, le carbone. 2) 3) Fe 100% Fe. S 0% 4) Fe 0% Fe. S 100% Composition de la graine : plus riche en fer. 1) Noyau entièrement liquide 2) Solidification de Fe il précipite 3) Proportion Fe-Fe. S eutectique 4) Refroidissement du noyau solide alimente la convection chimique Fe et Fe. S précipitent ensembles

Aspects énergétiques Profil de température Température requise pour changement de phase Température requise pour passage à l’état liquide Température requise pour passage à l’état solide Température de la lave

Fe liquide Fe solide

I. Géophysique interne 2. Le champ magnétique de la Terre

Le champ magnétique de la Terre

déclinaison : angle entre NSmag et NSgéo inclinaison : angle entre le plan horizontal et la tangente à la ligne de champ

Courbes d’iso-déclinaison

La dynamo auto-excitée 2 dynamos couplées

Conditions 1. Champ magnétique initial 2. Fluide conducteur 3. Rotation 4. Mouvements convectifs ü ü Milieu conducteur Noyau Fe Rotation de la Terre Convection chimique

Simulation numérique de la dynamo

Variation séculaire du champ magnétique terrestre Toronto Londres

Magnétisme thermorémanent Au dessus du point de Curie, ~ 500 K, un matériau ferromagnétique perd son aimantation et devient paramagnétique. Si le refroidissement a lieu en présence d’un champ magnétique, le matériau s’aimante dans la direction de ce champ magnétique ambiant. Des roches ferromagnétiques échauffées et puis refroidies sous le point de Curie peuvent ainsi se souvenir du champ magnétique terrestre règnant à l’époque de leur dernier refroidissement.

Inversions du champ magnétique Volcans

Inversions du champ magnétique Il y a 15 millions d’années Les points sont séparés de 500 ans et la durée totale est de 15 000 ans

Simulation d’une inversion du champ magnétique

Anomalies magnétiques Fonds océaniques

Anomalies magnétiques Fonds océaniques

Déplacement des pôles magnétiques E J T P Ca S Cb - Eocène Jurassique Triassique Permien Carbonifère Silurien Cambrien 50 Ma 175 Ma 225 Ma 260 Ma 320 Ma 420 Ma 530 Ma Des roches présentant une inclinaison nulle sont situées à l’équateur magnétique de l’époque du dernier refroidissement