potencjały elektrostatyczny i magnetostatyczny bo rot(grad( )=0 do A można dodać gradient dowolnej funkcji skalarnej. Zatem wybieramy λ tak, aby wyeliminować dywergencję A (dowód: Griffiths str 264)
magnetyczny potencjał wektorowy z prawa Ampere’a: ten składnik można wyeliminować dodając do A gradient skalara dlaczego: div(rot(A)) = 0
prawo Ampere’a dla potencjału A równanie Poissona rozwiązanie
deja vu: q E φ elektrostatyczne bezwirowe pole
Resume: j B A magnetostatyczne bezźródłowe pole A B czemu brakuje?
potencjał wektorowy A dla pętli z prądem demo opilki
potencjał wektorowy A dla pętli z prądem dla pętli K z prądem I ten sam wynik można uzyskać (mozolnie) rozwijając 1/|s-r| w szereg
potencjał wektorowy A dla pętli z prądem … analogia elektrostatyczna V(r) = ? (Griffiths str 174) monopol dipol kwadrupol
człon monopolowy potencjału wektorowego A dla zamkniętej pętli człon monopolowy znika nie istnieją monopole magnetyczne
człon dipolowy potencjału wektorowego A dowód: rys + ćwicz S = wektor pola powierzchni pętli m = magnetyczny moment dipolowy pętli o wektorze powierzchni S wzdłuż której płynie prąd I
człon dipolowy potencjału wektorowego A analogia elektryczna: S = wektor pola powierzchni pętli m = magnetyczny moment dipolowy określony dla pętli S w której płynie prąd I p= elektryczny moment dipolowy