11 Wellenlehre 11 1 Harmonische Wellen Definition Gebilde

11. Wellenlehre 11. 1 Harmonische Wellen Definition: Gebilde, die harmonische Schwingungen ausführen können, bezeichnet man als harmonische Oszillatoren. Kopplung gleichartiger harmonischer Oszillatoren durch Kopplungskräfte: Versuch mit Wellenmaschine: Die einzelnen Oszillatoren führen, um einen bestimmten Zeitabschnitt verschoben, gleiche Schwingungen aus. Kapitel 11 - Wellen

Wir verwenden wieder die übliche mathematische Orientierung: y. . Schwingungsrichtung des einzelnen Oszillators. x. . Fortpflanzungsrichtung der Schwingungsbewegung. Eine Welle entsteht, wenn eine Reihe gekoppelter Oszillatoren nacheinander gleichartige Schwingungen ausführt. Wir unterscheiden: Transversalwelle: Die Schwingungsrichtung (der Oszillatoren) steht normal auf die Fortpflanzungsrichtung. Longitudinalwelle: Die Schwingungsrichtung (der Oszillatoren) steht parallel zur Fortpflanzungsrichtung. Kapitel 11 - Wellen

Beispiel für Transversalwellen: Wellenmaschine. Beispiel für Longitudinalwellen: Schallwellen in Luft. Begriffe: Amplitude der Welle = Schwingungsdauer der Welle Frequenz der Welle = Elongation der Welle = Amplitude des Oszillators = Schwingungsdauer des Oszillators Frequenz des Oszillators Elongation des Oszillators Neue Begriffe: Versuch: Langsames Hin- und Herbewegen des ersten Oszillators: Schnelles Hin- und Herbewegen des ersten Oszillators: Ergebnis: Die Entfernung zweier Wellenberge ändert sich. Kapitel 11 - Wellen

λ . . . Wellenlänge = Abstand zweier Wellenberge, bzw. Abstand zweier benachbarter gleichartiger Schwingungszustände. bei Longitudinalwellen: Abstand zweier Verdichtungen. Grundgleichung der Wellenlehre: c … Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Welle. Beachte: c ≠ v (v. . Geschwindigkeit des Oszillators) Kapitel 11 - Wellen

11. 1. 1 Mathematische Behandlung der Wellenbewegung: Ausgangspunkt: harmonische Schwingung: y = y 0·sin t Im Ort x beginnt die Schwingung um die Zeit tx später. für Ort x = 0: für den Ort x: wir setzen : ω = 2π/T Kapitel 11 - Wellen

Wellengleichung: Dabei gibt die zeitliche Periodizität, Periodizität an. die räumliche Diskussion: • für x = konst. : Jeder Schwingungszustand an der Stelle x kann berechnet werden. Videokamera mit Schlitzblende. • für t = konst. : Für einen bestimmten Zeitpunkt wird eine räumliche Aufnahme gemacht. (Schnappschuss mit Fotoapparat). Kapitel 11 - Wellen

Aufgabe: Mache für die Zeitpunkte: t = 0 s; t = T/8 s; t = T/4 s; t = 3 T/8 s; . . . 7 T/8 s; t = T s Momentaufnahmen an den Orten x = 0; x = 1 cm; x = 2 cm; . . . x = 8 cm c=8 cm/s; T = 1 s; y 0 = 1 cm Damit ergibt sich als Wellengleichung: Kapitel 11 - Wellen

Entstehung einer Welle Zeitpunkte 0 1 2 3 4 5 6 7 8 Ort λ = c∙T Kapitel 11 - Wellen

Kapitel 11 - Wellen

11. 1. 2 Überlagerung von Wellen: Versuch: Mit einer Installationsfeder erzeugen wir am einen Ende eine waagrechte Querstörung, mit dem anderen eine senkrechte Querstörung. Etwa in der Mitte treffen sich die beiden. Zwei Wellen laufen übereinander hinweg ohne sich gegenseitig zu beeinflussen. An der Überlagerungsstelle erhält man die Elongation der resultierenden Welle durch vektorielle Addition der El. der Einzelwellen. Kapitel 11 - Wellen

Begriffe: Schwingungsebene einer Transversalwelle: = Ebene, die von der Schwingungsrichtung und der Fortpflanzungsrichtung festgelegt ist. Gangunterschied zweier harmon. Wellen mit gleicher Wellenlänge: = Abstand, um den die erste Welle vor der zweiten herläuft. Beispiel: Überlagerung zweier harmonischer Wellen mit gleicher Schwingungsebene: b) Gangunterschied d = λ/2 a) Gangunterschied d = 0 Konstruktive Interferenz ( Verstärkung ) Kapitel 11 - Wellen Destruktive Interferenz ( Auslöschung )

Die Schwebung: Versuch: Zwei Stimmgabeln, von denen die eine leicht verstimmt ist anschlagen. Mit Mikrophon und Oszillograph aufzeichnen ( Coach 6 -Versuch). Ergebnis: Wir hören Lautstärkeschwankungen. Eine Schwebung tritt auf, wenn sich zwei Wellen mit "benachbarten" Frequenzen überlagern. Kapitel 11 - Wellen

Die Schwebung: 8 Hz 9 Hz Kapitel 11 - Wellen

Mathematische Behandlung: Wir halten einen Ort x fest und können daher nur die Schwingungen an diesem Ort betrachten. Weitere Vereinfachung: die beiden Amplituden seien gleich groß y 0. Einzelschwingungen: Zweiter Summensatz: Schwebungsgleichung Bewirkt Amplitudenschwankung bewirkt die Tonhöhe des gehörten Tones ( Mittelwert der Frequenzen der Einzeltöne. Die Schwebungsfrequenz errechnet sich aus: Kapitel 11 - Wellen

Anwendung der Schwebung: Stimmen von Musikinstrumenten Reine Schwebung, wenn die Amplituden der beiden Tonerzeuger gleich groß sind, sonst unreine Schwebung. Kapitel 11 - Wellen

11. 1. 3 Fourier-Analyse Jede Welle lässt sich eindeutig aus harmonischen Wellen zusammensetzen. f(x) = A 0 + A 1 sinx + A 2 sin 2 x + A 3 sin 3 x + . . + B 1 cosx + B 2 cos 2 x + B 3 cos 3 x +. . . x. . . Grundfrequenz 2 x, 3 x, 4 x, . . Oberfrequenzen Zerlege die Rechteckwelle in eine Summe harmonischer Wellen! Kapitel 11 - Wellen

Kapitel 11 - Wellen

11. 2 Reflexion von Wellen Versuch: Mit Installationsfeder Störung von einem Ende zum anderen schicken. 1. festes Ende: Wellenberg wird als Wellental reflektiert und umgekehrt. Es tritt ein Phasensprung auf. Ist das Ende befestigt, kann das letzte Teilchen der Feder keine Schwingung senkrecht zur Feder ausführen. Kommt also ein Wellenberg an, so führen bereits die vorletzten Teilchen die ihnen nach oben erteilte Schwingung nicht voll aus, denn das feste Ende übt einen Zug nach unten auf sie aus, durch den sie einen Bewegungsantrieb nach unten erfahren. → Wellental. Kapitel 11 - Wellen

2. loses Ende: Wellenberg wird als Wellenberg reflektiert. Kein Phasensprung. Ist das Ende lose, kann das letzte Teilchen der Feder die Schwingung senkrecht zur Feder voll ausführen. So als ob man diesem Teilchen eine ruckartige Bewegung nach oben erteilt hätte, die als Wellenberg zurückwandert. Kapitel 11 - Wellen

11. 3 Stehende Wellen Entstehung stehender Wellen t=0 Eine Welle kommt von links, die andere von rechts. Die beiden überlagern sich. Situation wie in einem begrenzten Medium. Erkenntnis: Stehende Wellen entstehen nur in begrenzten Medien, wenn sich die Welle und die an der Mediengrenze reflektierte Welle überlagern. Es können sich dabei nur Wellen mit bestimmten Frequenzen (Eigenfrequenzen) ausbilden. K K B K B Kapitel 11 - Wellen

Führe folgende Schülerversuche zur stehenden Welle aus: 11. 3. 1. Stehende Transversalwelle Erregermotor wird an den Funktionsgenerator angeschlossen. (Sinus; x 10; Amplitude ca. 0, 5) Frequenz langsam steigern, bis der Gummifaden in der Mitte besonders stark schwingt. Kapitel 11 - Wellen

Überprüfe die Ergebnisse mit folgender Berechnung: Abstand zweier Knoten beträgt λ/2. und Zu f 2: Frequenzen der stehenden Welle Kapitel 11 - Wellen

Länge l f 1 = f 2 = Überprüfe die Ergebnisse mit folgender Berechnung: Abstand zweier Knoten beträgt λ/2. f 3 = und f 4 = Zu f 2: Frequenzen der stehenden Welle Kapitel 11 - Wellen

Seilwellen Seilschwingungsgerät c= 1·f 1 = 1=2·l f 2=2·f 1 f 3=3·f 1 f 4=4·f 1 Kapitel 11 - Wellen

11. 3. 2 Stehende Longitudinalwelle Der Hebel des Schwingungserregers wird mit einem Gummi waagrecht gespannt, die Schraubenfeder wird in diesem Hebel eingehängt. Verändere die Frequenz so, dass eine stehende Longitudinalwelle entsteht! Auch hier ist zu erkennen, dass sich nur bei ganz bestimmten Frequenzen stehende Wellen ausbilden. Kapitel 11 - Wellen

Beispiele für stehende Wellen: Saiten bei Saiteninstrumenten Hier gilt eine empirische Formel: l . . . Länge der Saite F. . . Spannkraft ρ . . . Dichte des Saitenmaterial s A. . . Querschnitt des Saitenmat. Kapitel 11 - Wellen

11. 3. 3 Stehende Wellen in Luftsäulen: Versuch: Der Kolben wird so lange verschoben, bis ein lauter Ton hörbar ist. 1. Ergebnis: l = 19 cm 2. Ergebnis: l = 57 cm (also das dreifache) Am festen Ende ist stets ein Knoten, am offenen ein Bauch. Daher ist das erste Ereignis folgendermaßen anzugeben: Daraus lässt sich die Schallgeschwindigkeit in Luft berechnen: c = 4·l·f c = 4· 0, 19· 440 = 334, 4 m/s Kapitel 11 - Wellen

Gedeckte und offene Pfeifen Frequenz bei gedeckter Pfeife: Frequenz bei offener Pfeife: Funktion der Zungenpfeife: Die Zunge schwingt mit ihrer Eigenfrequenz und regt dadurch die Luftsäule zu periodischen Schwingungen an. Beispiele: Mundharmonika, Oboe, Fagott, Klarinette Kapitel 11 - Wellen

Funktion der Lippenpfeife: Die Luft wird durch den Spalt gegen die Lippe geblasen. Die Luftwirbel dringen teilweise in die Pfeife ein und bringen die Luftsäule zum Schwingen. Die Schwingungen steuern nun die Wirbelablösung periodisch. Kapitel 11 - Wellen

Offene Pfeifen Gedeckte Pfeifen Offene und gedeckte Pfeifen f 1 = f 2=2·f 1 f 2=3·f 1 f 3=3·f 1 f 3=5·f 1 f 4=4·f 1 f 4=7·f 1 Kapitel 11 - Wellen Ende

Orgel Kapitel 11 - Wellen

11. 4 Ausbreitung von Wellen 11. 4. 1 Huygenssches Prinzip Dabei geht es um ein Modell zur Ausbreitung von Wellen. Ein sich periodisch bewegender Stift erregt konzentrische Wellen. Da sie von einem Punkt ausgehen werden sie Elementarwellen bezeichnet. Die Punkte gleicher Schwingungsphase werden als Wellenflächen bezeichnet. Kapitel 11 - Wellen

Wellenvorgänge Kapitel 11 - Wellen

Versuche: Bei beiden Versuchen: Die Öffnung wird zum Ausgangspunkt einer Elementarwelle. Huygenssches Prinzip: Jeder Punkt einer Wellenfläche ist Ausgangspunkt einer Elementarwelle. Die Einhüllende der Elementarwelle ergibt eine neue Wellenfläche. Kapitel 11 - Wellen

11. 4. 2 Reflexion von Wellen: Die Dreiecke ACC" und C"A"A sind ähnlich. Da sogar die Strecken gleich lang sind, sind sie kongruent und daher: α = α´ Reflexionsgesetz Einfallender und reflektierter Wellenstrahl schließen mit der Normale zur Wand gleiche Winkel ein. Einfallender und reflektierter Wellenstrahl liegen mit der Normalen in einer Ebene. Kapitel 11 - Wellen

11. 4. 3 Brechung von Wellen Ein Modell wäre: Auto kommt mit der einen Seite aufs Bankett, dadurch wird es auf einer Seite abgebremst, es erfährt eine Richtungsänderung. c 1·t Brechungsgesetz von Snellius Kapitel 11 - Wellen

11. 4. 4 Interferenz von Wellen Versuch mit Wellenwanne: Zwei punktförmige Erreger schwingen gleichphasig. Kapitel 11 - Wellen

Ergebnis: Wo zwei Wellenberge, bzw. zwei Täler zusammentreffen, kommt es zur Verstärkung. Konfokale Hyperbeln Verstärkung: Auslöschung: Zwei gleichartig erregte Wellen löschen einander im Punkt P aus, wenn ihr Gangunterschied ein ungerades Vielfaches der halben Wellenlänge ist. Sie verstärken sich, wenn ihr Gangunterschied ein Vielfaches der Wellenlänge ist. Dasselbe Ergebnis wird erzielt, wenn statt der zwei Erreger zwei Spalte Kapitel 11 - Wellen verwendet werden, auf die von der einen Seite eine ebene Welle läuft.

11. 4. 5 Beugung von Wellen Versuch mit Wellenwanne: Verschieden breite Spalte. Ergebnis: Hinter dem Spalt ist kein scharf begrenzter Schattenraum. Die Abweichung von der geradlinigen Ausbreitung nennt man Beugung. Dabei kommt es auf das Verhältnis zwischen Wellenlänge und Spaltöffnung (Hindernisgröße) an. Beugungsbedingung: Kapitel 11 - Wellen

Beispiel: Schallwellen: Versuch: Man kann um die Ecke herum hören, aber nicht sehen. Berechne die Wellenlänge für Schallwellen für 100 Hz, 1000 Hz, 3000 Hz Erkenntnis: bei höheren Frequenzen haben wir Richtwirkung. Wichtig bei Beschallung: (Kalottenhochtöner) Kapitel 11 - Wellen

11. 5 Akustik Schallwellen sind in Gasen und in Flüssigkeiten Longitudinalwellen. In festen Körpern treten wegen der Kopplungskräfte auch Transversalwellen auf. Die Schallgeschwindigkeit hängt vom Medium ab. Medium Schallgeschwindigkeit Luft bei 0°C 331 m/s Luft bei 20°C 343 m/s Wasserstoff 1300 m/s Wasser 1485 m/s Kapitel 11 - Wellen

Kapitel 11 - Wellen

Versuch mit Lochsirene: Bläst man nur eine Reihe an und erhöht die Winkelgeschwindigkeit, so wird der Ton höher. Die Tonhöhe wird durch die Frequenz der Schallwelle festgelegt. Bläst man alle vier Lochreihen an, so hört man eine bestimmte Tonfolge (Dreiklang + Oktave). Die Charakteristik dieser Tonfolge ändert sich auch bei Erhöhung der Winkelgeschwindigkeit nicht. Das Intervall zweier Töne wird durch das Frequenzverhältnis festgelegt. Kapitel 11 - Wellen

Festlegung des Kammertones a': f(a') = 440 Hz Dur-Tonleiter c' d' e' f' g' a' h' c" 264 297 330 352 396 440 495 528 1 9/8 5/4 4/3 3/2 5/3 15/8 2 10/9 16/15 9/8 10/9 9/8 16/15 Bei der Violine ergeben sich für die beiden Töne des und cis verschiedene Frequenzen. Beim Klavier ist das nicht möglich. → temperierte Stimmung. Man unterteilt die Oktave in 12 gleichwertige Halbtonschritte. Das Frequenzverhältnis zweier Halbtonschritte beträgt q = = 1, 05946. . . c' d' e' f' g' a' h' c" 262 294 330 349 392 440 494 523 q² q² q q² Kapitel 11 - Wellen q² q² q

Frequenzspektrum: 11. 5. 1 Begriffe Ton: wird durch eine sinusförmige Schwingung erzeugt. Klang: Ist eine beliebige nicht sinusförmige periodische Schwingung. Nach Fourier ist sie zerlegbar in eine Summe von harmonischen Tönen. Die Frequenzen dieser Töne verhalten sich zueinander ganzzahlig. Analyse eines Klanges: Mikrophon und Filter. Vgl. Versuche zu Fourier Frühere Methode: Helmholtzsche Resonatoren. (Bei Erregerfrequenz = Eigenfrequenz ist die Empfindung am größten. Kapitel 11 - Wellen

Frequenzspektrum: Geräusch: Die enthaltenen Frequenzen unterliegen keiner Gesetzmäßigkeit. Unperiodischer Vorgang. Knall: enthält kurzzeitig alle Frequenzen eines großen Bereichs Schallarten: Infraschall: <16 Hz ; tritt bei Erdbeben, bei fahrenden Autos mit leicht geöffnetem Fenster auf. (sehr unangenehm) Hörschall: 16 Hz - 20 k. Hz (= Hörbereich des Menschen; obere Grenze nimmt mit dem Alter ab. Versuch: Hörbereich testen. Kapitel 11 - Wellen

(vgl. Basiswissen 6 RG Abb. 100. 4) Kapitel 11 - Wellen

Schallwahrnehmung und -erzeugung 20 – 20. 000 Hz 85 – 1. 100 Hz 30 – 4. 100 Hz 15 – 40. 000 Hz 450 – 1000 250 – 21. 000 Hz 2. 000 – 13. 000 Hz 400 – 200. 000 Hz 50– 150 k. Hz 2. 000 – 150. 000 Hz 10. 000 – 120. 000 HZ 101 102 103 104 Kapitel 11 - Wellen Schallwahrnehmung Schallerzeugung 105 Hz

Ultraschall: > 20 k. Hz Erzeugung mit Galtonpfeife; Inverser piezoelektrischer Effekt; Magnetostriktion (Längenänderung von Nickel bei Anlegen eines wechselnden Magnetfeldes) Lies dazu B. S. 89 Kapitel 11 - Wellen

Piezoeffekt Deformation erzeugt Eine angelegte Spannung Kapitel 11 - Wellen Spannung. bewirkt eine Deformation.

Titel: Ultraschall Kapitel 11 - Wellen

Materialprüfung Materialkontrolle PVC-Rohr mit einer Fehlstelle Frequenz 5 MHz, Signalgeschwindigkeit ca. 2000 m/s Kapitel 11 - Wellen

Ultraschallreinigung In den Ultra Clean®-Reinigungsanlagen erzeugen Hochleistungs HFGeneratoren über PZT-Schwinger mikroskopisch kleine Kavitationsblasen in der wässrigen Reinigungsflüssigkeit. Im Inneren der Kavitationsblasen entsteht für Mikrosekunden ein extremes Vakuum und Temperaturen bis zu 5000 °C. Bei der anschließenden Implosion der Kavitationsblase werden gewaltige Energien freigesetzt. Diese wirken wie Billionen Mikrobürsten, die bis zu 40. 000 mal pro Sekunde das Reinigungsgut bearbeiten. Eine vielfach vergrößerte Kavitationsblase im Moment ihrer Implosion. Kapitel 11 - Wellen

Ultraschall-Untersuchung bei Schwangeren Untersuchung Kapitel 11 - Wellen

12 und 17 Wochen 12 Wochen (5 cm) 17 Wochen (10 cm) Kapitel 11 - Wellen

20 Wochen – Herz 20 Wochen Fuß Daumenlutscher Rückgrat erhobener Zeigefinger Kapitel 11 - Wellen Herz Zwillinge

Ultraschall Doppler Objekt bewegt sich auf Welle zu Frequenz erhöht sich Objekt entfernt sich von der Welle Frequenz vermindert sich Kapitel 11 - Wellen Nabelschnur Ende

11. 5. 2 Empfindlichkeit des menschlichen Gehörs: Schallstärke ist jene Energie, die je Sekunde in senkrechter Richtung durch 1 Quadratmeter tritt. Der Schwellenwert liegt bei 10 -12 W/m². Die Schallstärke ist ein absolutes Maß. Da die Schallstärke von Schallereignissen sich über mehrere Zehnerpotenzen erstreckt, wird ein relatives Maß eingeführt. (Man kommt zu handlichen Zahlen. Schallpegel L ist das Verhältnis der Schallstärke zur Bezugsschallstärke. Maß von [L] 1 Dezi. Bel ( 1 d. B) Die Unterscheidungsmöglichkeit des menschlichen Gehörs beträgt etwa 1 d. B. Kapitel 11 - Wellen

Nachteil: Die Empfindlichkeit des menschlichen Gehörs ist frequenzabhängig. Es ist bei 4000 Hz am empfindlichsten, bei sehr tiefen und sehr hohen Frequenzen sehr unempfindlich. Daher führt man eine weitere Größe ein, diese Eigenschaft berücksichtigt. Lautstärke ist gleich dem Schallpegel, bezogen auf einen 1000 Hz Ton. Einheit: 1 phon (oder 1 d. BA) Dies führt zu Kurven gleicher Lautstärke. (Durch empirische Messungen ermittelt. ) Kapitel 11 - Wellen

Kurven gleicher Lautstärke Kapitel 11 - Wellen

Hörkurven Kapitel 11 - Wellen

Stereohören Kapitel 11 - Wellen

Knallkörper Düsentriebwerk Schallpegel 140 d. B Schädigung Rockkonzert 120 d. B Schmerzschwelle Walkman 100 d. B Flugzeugstart Presslufthammer Verkehrslärm Unterhaltung 80 d. B Gefährdung 60 d. B 40 d. B 20 d. B Flüstern Kapitel 11 - Wellen Hörschwelle Ende

Beispiel: Ein Moped hat eine Lautstärke von 80 d. BA. 15 Schüler einer Klasse kommen gleichzeitig mit einem Moped zu einer Party. Berechne die Lautstärke aller Mopeds zusammen! 15 Mopeds ergeben: 15·I = 15· 10 -4 = 1, 5· 10 -3 Wm-2 Wir setzen ein: Kapitel 11 - Wellen

11. 6 Der Dopplereffekt Christian Doppler (1803 – 1853) Kapitel 11 - Wellen

11. 6 Der Dopplereffekt Kann bei vorbeifahrenden Fahrzeugen gehört werden. Wir unterscheiden 2 Fälle: 1. Fall: Quelle ruht, Beobachter bewegt. Am ruhenden Beobachter würden in 1 s die auf der Strecke SB = c= ·f liegenden f Wellenberge vorbeilaufen. Der bewegte Beobachter durchsetzt zusätzlich v/ Wellenberge. Bewegt sich der Beobachter weg, wird die Frequenz tiefer ( - in Formel) +. . . bei Nähern an die Schallquelle -. . . bei Entfernen von der Schallquelle Kapitel 11 - Wellen

2. Fall: Quelle bewegt, Beobachter ruht. In 1 s verschiebt sich S um v nach links. In den Punkten 1, 2, 3, 4 werden weitere Wellenberge erregt. Bild für t = 1 s. Dadurch gelangt zum Beobachter eine Welle mit kürzerer Wellenlänge 1 Kapitel 11 - Wellen

Bewegt sich die Schallquelle weg, so wird der Ton tiefer. -. . . bei Nähern der Schallquelle +. . . bei Entfernen der Schallquelle Kapitel 11 - Wellen

Beispiel: Bei einem Autorennen vernimmt man beim Vorbeifahren eines Autos eine Quart (4/3). Berechne die Geschwindigkeit des Autos! Anleitung: Frequenz, die man beim Nähern hört: Frequenz, die man beim Entfernen hört: f 1 : f 2 = 4: 3 3 f 1 = 4 f 2 3(c + v) = 4(c - v) 7 v = c v = 47, 14 m/s = 169, 7 km/h Kapitel 11 - Wellen

11. 6. 1 Anwendungen des Dopplereffekts: Bewegte Objekte reflektieren eine Welle mit veränderter Frequenz. • Dies wird zum Nachweis für die Bewegung von Gestirnen verwendet (Optik: Rotverschiebung) • Radar zur Geschwindigkeitsmessung ruhendes Objekt sich entfernendes Objekt sich näherndes Objekt Kapitel 11 - Wellen

Geschwindigkeitsmessung mit Doppler-Effekt Moped fährt mit eingeschalteter Hupe vorbei. Mit Mikrophon wird der Ton ca. 10 m vor der Messstelle (Nähern) bis 10 m nach der Messstelle (Entfernen) aufgenommen. Kapitel 11 - Wellen

Geschwindigkeitsmessung mit Doppler-Effekt Kapitel 11 - Wellen

11. 6. 2 Sonderfall: Überschall Kapitel 11 - Wellen

11. 6. 2 Sonderfall: Überschall Die Frequenz f 1 geht gegen unendlich. Machzahl M v > c Die Wellenfront der Schallwellen bildet einen Kegel, der Machscher Kegel (Mach Ernst 1838 -1916) genannt wird. Der Öffnungswinkel dieses Kegels errechnet sich mit: Trifft die Wellenfront des Machschen Kegels die Erdoberfläche, so ist der Überschallknall (sonic boom) hörbar. (Schmerzgrenze, Fenster zerspringen bei großen Flugzeugen) Kapitel 11 - Wellen

Das Verhältnis der Flugzeuggeschwindigkeit zur Schallgeschwindigkeit wird als Machzahl M angegeben: Auch ein Peitschenknall ist eine Folge eines Überschallknalls. Kapitel 11 - Wellen

Kopfknallwelle eines Geschoßes Kapitel 11 - Wellen

Flugzeug im Überschallflug Knalllinie Flug lärm Kapitel 11 - Wellen lärmfreie Zone

Durchbrechen der Schallmauer Kapitel 11 - Wellen